空间滤波
一、实验目的
1． 观察各种光栅、图片的付里叶频谱，加深对频谱概念的理解．
2． 由观察到的频谱判断输入图像的根本特征，理解物分布与其频谱函数间的对应关系，进而了解频谱分析的根本原理、方法与各种应用。
3． 掌握空间滤波的根本原理，理解成像过程中“分频〞与“合成〞作用
4. 掌握方向滤波、高通滤波、低通滤波等滤波技术，观察各种滤波器产生的滤波效果，加深对光学信息处理实质的认识．
二 、实验原理
1、付立叶频谱。
设二维函数g(x，y)，其空间频谱G(，)为g(x，y)的付里叶变换，即
而g〔x, y〕如此为G(，)的傅立叶逆变换，即
用光学的方法可以很方便地获得二维图像g(x，y)的空间频谱G(，)．只要在一付里叶透镜的前焦面上放置一幅透射率为g(x，y)的图像，并以相干平行光束垂直照射图像， 如此根据透镜的付里叶变换性质，在透镜后焦面上得到的光复振幅分布将是g(x，y)的付里叶变换G(，)，即空间频谱G(xf/f，yf/f)．其中为光波波长，f为透镜焦距，xf、yf为后焦面(即频谱面)上任意一点的位置坐标．显然．点(xf，yf)对应的空间频率为
因此，在后焦面上放置毛玻璃屏，在其后通过放大镜观察频谱，或者在后焦面上放置全息干板将频谱记录下来，如果有条件，在后焦面上装置电视摄像机，并将其与电视显示器联结，在荧光屏上就可显示出图像的付里叶频谱。如果输入图像很小，衍射屏幕和图像之间距离很远，如此在近似满足夫琅和费条件下，也可以不用透镜而直接在屏幕上得到图像的空间频谱G(xf/z，yf/z)，其中z为图像至屏幕的距离。
由于频谱面上的频谱函数G(，)是物函数g〔x，y)的付里叶变换，因而从实验上得到频谱函数G(，)后．即可反过来求出图像的复振幅分布g(x，y)。据此，对图像进展简单分类．也可用于分析图像的结构 比如在森林资源的考察中，根据图像的频谱可以判断哪些地区已绿化，哪些目前还是荒地，以利更好地规划．
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2、空间滤波
空间滤波是光学信息处理的一种重要技术。阿贝—波特实验是空间滤波的典型实验，它极为形象地验证了阿贝成像原理，是付立叶变换最根底的实验．阿贝成像原理认为：透镜成像过程可分两步，第一步是通过物的衍射光在透镜的后焦面(即频谱面)上形成空间频谱，这是衍射所引起的“分频〞作用，第二步是代表不同空间频率的各光束在像平面上相干叠加而形成物体的像，这是干预所引起的“合成〞作用。这两步从本质上讲就是对应两次付里叶变换。如果这两次傅立叶变换是完全理想的，即信息没有任何损失．如此像和物应完全一样。如果在频谱面上设置各种空间滤波器．挡去频谱中某一些空间频率的成分，如此将明显的影响图像，这就是空间滤波。光学信息处理的实质就是设法在频谱面上滤去无用信息分量而保存有用分量．从而在图像面上提取所需要的图像信息．
三、实验光路
1. 观察付立叶频谱 ，如图3—1所示 2. 空间滤波如图3－2所示．
图3－1 傅立叶频谱观察光路 图3－2 空间滤波光路
四、实验仪器
He—Ne Laser；氦氖激光器 M：全反射镜 C：扩束镜
P1：频谱面 P2：像平面 L1：准直透镜 L2：傅立叶变换透镜 P：毛玻璃屏 T：输入图像
另：孔屏、白屏、尺、干板架、各种负片、光栅等
五、实验步骤
〔一〕观察付立叶频谱
1． 按图3—1依次参加光学元件排光路。L1和L2之间的距离应大于L2的焦距f． 2． 在L2前焦面附近分别放入各种透明片和光栅．分别观察这些目标的频谱图样。
3． 将目标向L2移动直至贴近L2，观察频谱的变化情况，目标在L2和P间不同位置频谱有何变化．
4． 用激光细束来直接照射正交光栅，在数米远的屏幕上观察其傅立叶频谱，屏幕与光栅距离增大，观察频谱尺寸怎样变化．
(二) 空间滤波
1． 按图3-2依次参加光学元件排好光路。在L1的前焦面上放物(铜丝网格)，在P1面上的白屏上就呈现网格的付里叶频谱。取下P1面上的白屏，在P2面上就看到网格的像．
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2． 给出上面几种形式的简单滤波器，分别将这些滤波器放在频谱面上进展滤波，在表3-l中填出相应的结果(按说明栏的要求选滤波器)．
表3-1 空间滤波实验结果
六、问题与思考
1． 用平行光束垂直照射平行密接触的两块正弦光栅(空频为v1和v2)，它们的频谱将是什么样？如两者正交密接．频谱又如何?
2． 用激光细束直接照射一正弦光栅，光栅在自身平面内平移或转动时，对其频谱有什么影响?
3． 取一X135人像底片，将它与一X10线对／mm的光栅重叠在一起，制成一X带有纵栅干扰的物，请设计一个滤波器，消除纵栅干扰，得一清晰的输出人像． 4． 运用所学过的理论知识，解释表3—1所得的实验结果．
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卷积定理的演示以与图像加、减
一、实验目的
1． 形象化地演示两个函数的卷积结果．巩固和加深对卷积和卷积定理的认识。 2． 掌握散斑法图像相加、相减的原理和方法。
3． 用散斑法实时地做出A、B两个图像相加相减的结果。
二、实验原理
将两个二维图像g1(x，y)和g2(x，y)叠合置于傅立叶透镜L的前焦面上，用准直激光束照明，如此在L的后焦面上观察到付里叶频谱，该频谱将满足二维卷积定理，即
其中
上式明确，两个函数乘积的付里叶变换，等于各自付里叶变换的卷积．
卷积本身概念较为抽象，卷积过程也较为复杂。如果先对求卷积的两个函数作逆变换，相乘以后再进展付里叶变换就容易很多。用光学的方法求两个函数的卷积时，可以先将待卷积的两个函数的付里叶逆变换制成透明片．其透射系数分别为g1(x，y)和g2(x，y)，将两X透明片重叠置于4f系统的输入面上，用单色平行光照明，透射光就是g1和g2的乘积。在频谱面演示两个函数的卷积。
本实验采用这样的方法来演示两个函数的卷积，将两个空间频率不同的正交光栅重叠在一起(如一个是10线对／mm，．另一个是100线对／mm)，用激光细束直接照射，在数米远处就可以看到它们频谱的卷积．我们可以清楚地看到；二者卷积的结果，并不是两个几何图形的叠加，而是一个图形分别加到另一个图形的每一个点上。这就生动地显示出卷积的几何意义。
散斑法图像相加、相减与用激光散斑测量横向微小位移的原理类似，只不过两次曝光是对两个有局部一样的图像进展，而且在观察时，频谱上加了一个狭缝，只让杨氏条纹的中央暗纹(或亮纹)和两个图像的差异局部通过，从而实现两个图像的相加或相减．如图4－3所示，平行光经毛玻璃后成为散射光照明输入面T，图像A置于输入面上，P面上放全息干板，输出面P上的像具有散斑结构(像面散斑)．用g(x，y)表示散斑的分布函数．散斑像用Ag(x，y)表示，进展第—次曝光将其记录下来。将毛玻璃在自身平面内沿x0方向移动一个微小位移x0 (x0，但不得小于像面散斑的平均直径的l／1.22)。用图像B置换图像A，注意使A、B中一样局部严格对准重合，再进展第二次曝光(时间与第一次一样)干板上重叠记录如下图像B的散斑像，表示为Bg(x-x, y)，(由于x＝x0，其值很小，故可认为散斑结构不变，仍用g表示)．两次曝光后，干板承受的总光强为
I(x,y)Ag(x,y)Bg(xx,y)
式中C＝B—Ag(x,y)*[(x,y)(xx,y)]A，表示两个图像差异局部的像．经处理好的底Cg(x,y)*(xx,y)片实际上是两个具有散斑结构的重叠在一起的像．负片的振幅透射率为
把它放在T处，取出毛玻璃D，用平行光照全息图H，如此在频谱面G上频谱的光强分布为
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式中右边第一项对应于焦面中心的亮点；第二项对应于杨氏条纹；第三项包含CAB的信息，它分布在平面(,)的各处。式中ABC分别表示C、A和B的付里叶变换．如果在频谱面上放置一个狭缝，只让杨氏条纹的第一暗通过，如此第一项和第二项都被滤掉了，只有第三项通过。在输出像面上得到A-B的像实现图像A和B相减；假如将狭缝置于杨氏条纹的第一亮纹处，如此第二项和第三项都能通过，实现图像AB相加．
~~~~~~三、实验光路
演示卷积定理如图4—1所示； 图像加减如图4-3所示
四、实验仪器
图4－1 演示卷积定理光路
He Ne Laser：氦氖激光器 M：全反射镜
g1：10线对／mm正交光栅 g2：100线对／mm正交光栅 P：观察白屏
C：扩束镜(40×) L：准直透镜
D：毛玻璃
图4－2 卷积与其结果
T：输入面(相加、相减的图像置于此) G：频谱面(滤波狭缝置于此) P：输出面 L1 L2：付里叶透镜
另：孔屏、白屏、干板架4个(其申一个带水平x方向的微调机构)、狭缝(可调节缝宽)、曝光定时器、光开关、暗室设备一套(显影液、定影液、水盘、量杯、电吹风、流水冲洗设施)等
图4－3散斑法图像相加相减原理
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五、实验步骤
〔一〕卷积定理
将一块l 0线对／mm的正交光栅g1和一块200线对／mm的光栅g2叠合在一起(或相隔不远)．用未扩束的激光细束来照射，在远处屏幕上观察卷积的结果．并与每—块光栅各自的频谱作比拟．如图4－2所示．
〔二〕图像加减
图4－4散斑法图像相加相减光路 图4－5 A、B图形的制作
1．实验准备：制作图像A和B。在黑色硬纸壳上挖透明孔。本实验提供两种图形供选择使用．
〔1〕图形A为一大半径圆孔，图形B为一小半径圆孔 〔2〕图形A为一个十字孔，图形B为两个小方孔．
2． 点燃激光器，调整由激光器出射的光束与工作台平行，用自准直法调整各光学元件外表与激光器的主光线垂直。
3． 按图4－6依次参加光学元件排光路，注意： ①4f系统光路的调节方法参考空间滤波实验。
②将一组图像A、B叠合，仔细调整使两图像的一样局部完全重合(假如用第一组图形只须使A、B两圆孔中心重合即可，假如用第二组图形如此须使B的两个小方孔与A的十字图形上下部重合)．
4. 关闭光开关，在P处放上全息干板．选适宜的曝光时间，用曝光定时器控制光开关进展第一次曝光。
5． 将图形A折向水平位置，留如下图形B，微调干板架上x方向微调旋钮，横向移动毛玻璃一个微小距离，用向样的时间对同一干板H进展第二次曝光。
6． 将曝光后的全息干板在暗室进展常规的显影、定影、水洗、于燥等暗室处理，得一全息图H。
7． 将全息图H置于入射面T上，取下毛玻璃放在G面上， 可在毛玻璃上观察到亮衬底的杨氏条纹。假如挡住十字图形的横孔，如此衬底消失，杨氏条纹的比照度增大，这是散斑测位移全场分析实验中的情况，假如挡住十字图形的竖孔．如此杨氏条纹消失，只出现一个中心亮斑，周围是明暗随机起伏的光强分布，它实际上是单次曝光散斑图的频谱。
8． 将毛玻璃移到P处，在G面上放一个可调宽度的狭缝，将狭缝对准杨氏条纹的中央第一级亮纹中心，调节狭缝宽度只让第一级亮纹通过，如此在P面上将观察到两个图像相加的结果．假如用第一套图形得一和A同样大的圆孔但中心有一和B同样大的小圆特别亮， 假如用第二套图形如此得十字图形，上下特别亮。如图4—6〔上〕所示。将狭缝对准杨氏条纹中央第一级暗纹中心，只让第一组暗纹通过，如此在P面上将观察到A和B相减的结果．假如用第一套图形，得一圆环，假如用第二套图形得一横孔如图4—6〔下〕所示。如果将狭缝在中央一级亮纹和一级暗纹间缓慢连续移动。可观察到两图像相加相减的整个过程。
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图4－6 图像相加〔上〕和图像相减〔下〕
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付里叶变换全息图
一、实验目的
1． 掌握付里叶变换全息图的原理．
2． 拍摄一X付里叶变换全息图，观察其再现像。
3． 总结付里叶变换全息图的特点与影响其质置的因素．
二、实验原理
付里叶变换全息图是全息图的一种特殊类型，它不象一般全息图那样记录物光波本身，而是记录物光波的空间频谱，即记录物光波的付里叶变换。引入一束参考光去和物的频谱相干预，用得到的干预条纹记录物频谱的振幅分布和位相分布就得到付里叶变换全息图。这就需要用透镜对物分布作付里叶变换，然后把记录介质置于频谱面上记录参考光和频谱的干预条纹。由付里叶变换特性知道，用单色点光源将物体照明以后，通过透镜在点光源的共轭像面上，能得到物分布的付里叶频谱．当用单色平行光将物照明时，频谱面与透镜后焦面重合。 图1－1 傅立叶变换全息图的记录原理
如图1－1所示，物分布g〔x0,y0〕放在透镜L的前焦面上，通过透镜后在后焦面上得到其频谱函数G(fx,fy)G(xy,)，其中，x、y是后焦面的坐标，，透镜L1将入射平行光会聚于其前ff焦面的〔-b,0〕点，通过小孔照射到L上，通过L后变为参考光R。放在L后焦面上的记录介质H承受到的光振动是物频谱和参考光两局部，H上的光强分布为
如果对底片的处理是线性的．如此底片透过率可以表示为
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t(x,y)I(x,y)
在透过率中有包含着G(xyxy这两项在再现时再作一次傅立叶变换,)和G*(,)的两项。
ffff就能得到物的原始像和共轭像。
再现原理如下；
图1—2中透镜焦距仍为f，将全息图放在其前焦面上，用波长为，振幅为C。的平行光垂直照明，全息图的光振动分为四个局部：
图1－2 傅立叶变换全息图的再现原理
其中第一项为哪一项常数， 表示具有一定振幅的平行于光轴的平行光，经过透镜L的付立叶变换后，是位于后焦点的一个亮点(函数)，第二项经过傅立叶变换后是物分布的自相关函数(由付里叶变换的自相关定理F(C0GG*)C0g*g可得到)，这局部分布的总宽度是物分布宽度的两倍，称为中心晕轮光，对第三项作傅立叶变换并略去与分布无关的常数C0R，如此
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上式中除了一个常数外，分布g(-(xi+b),-yi)与物分布一样，只是坐标反转了，并且在xi的方向上相对移动了－b，这就是再现得到的原始像。对于第四项可作类似第三项的处理，它的傅立叶变换
除了一个常数外，得到的就是物的共轭分布，它在xi方向上移动了b，这就是再现得到的共轭像。
三、实验光路
如图1—3所示
图1－3 傅立叶变换全息图记录光路 四、实验仪器
He—Ne Lase r：氦氖激光器 M1、M2、M3 ：全反射镜 BS：连续分束镜 C1，C2：扩束镜(40×) L1、L2：：准直透镜 L：付里叶变换透镜 O：物(透明底片) H：全息干板
另：干板架、孔屏、白屏、尺、曝光定时器、光开关、光强测量仪、暗室设备一套(显影液、定影液、水盘、量杯、安全灯、流水冲洗设施)等
五、实验步骤
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word 1． 点燃激光器，调整由激光器出射的激光细束与工作台面平行，用自准直法将各光学元件的外表调至与工作台面垂直．
2． 先不放入扩束镜和准直镜与物O，按图1－3依次参加光学元件用细光束调好光路，使由BS分开的两束光到全息干板H处的光程相等，在二束光重合处放上白屏。
3． 在两路光中分别参加扩束镜和准直镜，沿光轴方向调整扩束镜和准直镜间距离以实现二者共焦，调成平行光．
4． 在一束平行光中参加付里叶变换透镜L，沿光的方向前后移动L使它的后焦面位于H面上．在L的前焦面上放入透明底片，或黑纸上刻出的通孔(一定形状)， 调节BS的位置使H处物光、参考光的光强比为一适宜的值。一般说来物的空间频谱中，低频成分大于高频成分。如果在记录中欲强调低频成分．参考光就须调整强一些，曝光时间短一些，这样对低频成分有适宜的记录面对高频成分如此曝光不足，再现图像的高频损失较多；假如欲强调高频成分，如此要求参考光弱一些，曝光时间长一些，此时低频局部可能会由于曝光过度而衍射效率低，而高频成分的曝光如此是适宜的，再现像中低频损失较多，高频得到较好的再现。
5． 关闭光开关．在H处取下白屏换上全息干板，稳定1min后用曝光定时器控制光开关曝光，曝光时间为几秒到十几秒。
6． 取下曝光后的全息干板，在暗室进展常规的显影、定影、水洗、枯燥等处理，得到付里叶变换全息图．
7． 挡掉原记录光路中的参考光，取下透明底片换上处理好的全息图，在H处的毛玻璃上看到再现的原始像和共轭像居于中央亮斑的两侧，中央亮斑是原物的自相关． 8． 将全息图沿垂直于光轴的方向平移，观察再现像的位置是否发生变化．
9． 将全息图沿光轴向透镜L移动，观察再现像变化的情况． 10． 将全息图置于透镜L之后，在不同位置上观察再现像的情况．
六、讨论
1．欲使再现像不受晕轮光的影响，必须使再现像与中央晕轮光别离，别离的条件取决于b的大小。设物在x方向上不为零的X围为[-xm, xm]，物自相关函数不为零X围为〔—2xm，2xm)．这就是中央晕轮光的X围．从图1—2可得到，原始像、共轭像与晕轮光别离的条件是b＞3xm．
2．记录付里叶全息图时，要使物体本身各点的衍射光都能通过透镜被记录下来，如此透镜的口径应满足下述条件：DDHB，其中B为物体的线宽度，DH为全息图的宽度。 3．一个有益的启示：做完付里叶变换全息图后，我们知道了物经透镜以后在某—特定位置上会将物的全部信息集中在一个较小的区域X围内．这一特性为全息存贮提供了有用的手段，有着广泛的应用．
七、问题与思考
1． 再现时假如改用激光细束照射付里叶全息图，结果将怎样?
2． 再现时用会聚光束或发散光束，得到的再现像与用平行光得到的再现像有何不同?
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用付里叶变换全息图作资料存贮
一、实验目的
1．掌握用付里叶变换全息图作资料存贮的原理．
2．用这种方法将一页书的文字存贮在直径小于2mm的小“点〞上。
二、实验原理
全息存贮是用全息的方法记录物频谱，把图像、文字、数据超缩微地存贮起来的方法。在前面介绍付里叶变换全息图时，曾经得到一个有益的启示，即物经过透镜以后在某一特定位置上会将物的的全部信息集中在一个较小的区域X围内，这一特性为全息存贮提供了有用的手段。先将欲存贮的文字或图像用翻拍机照成一Xl 35胶片．以此胶片作为物来存贮．物经透镜成像的光路如图2—1所示，图中AB为物，L为成像透镜，H为物的频谱面，B’A’为像面上物AB的倒像，当AB在L的前焦面时，可在像面上得到AB放大、倒立的实像。 图2－1 透镜成像
全息存贮的记录原理如图2—2所示，存贮原稿AB的物分布为g(x。，y。)，用平行光将g(x。．y。)照明，用透镜L对物进展付里叶变换，在后焦面上得到频谱函数G(fx，fy)，其中fx＝x/f， fy＝y／f，由于比f小得多，所以G(fx，fy)在后焦面上的分布实际上集中在焦点附近，稍微离焦一点(离焦的原因详见讨论1)，频谱分布仍占直径约为1-2mm左右的小面积。如在后焦面上放置一记录介质，并引入一束细光束R作为参考光与之相干预．将物信息冻结在记录介质上，制得一X面积很小全息图，这就是全息存贮的记录。
图2－2 全息存贮记录原理 图2－3 全息存贮再现光路
要存贮的原稿P是一X负片，当光束透过原稿的透明局部时，它会发生衍射。其衍射角的
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大小取决于原稿中空间频率的上下，在图2—1中，AB为存贮原稿的对角线。考虑到最极端的情况，假设原稿在A、B两点具有最高的空间频率，如此物光束透过原稿A、B两点时将有最大的一级衍射角，原稿中其它任何一点的一级衍射角都不会超过此值。A、B两点的衍射光经过存贮物镜L后，将分别会聚于像面A’和B’点上。同样，原稿中任何一点的衍射光也都被存贮物镜会聚于像面的某一点上，并必定在A’和B’之间。如果在L的焦点附近放置全息干板，并引入一束与其相干的参考光R作全息记录，就能把由L射向像面的成像光束记录下来．全息存贮的再现光路如图2—3所示。用细激光束C照射全息图，方向与记录时参考光R的方向一样，必然又会衍射出被“冰结〞的成像光束，并在相应于像面处得一放大实像．这就是全息存贮的再现过程。
三、实验光路
如图2—4所示．
四、实验仪器
图2－4 全息存贮记录光路
He—Ne Laser：氦氖激光器 BS：连续分束镜 C：扩束镜(40 x)
L1 ：准直透镜 O：被存贮物(透明胶片) L2 ：存贮物镜 H：全息干板
另：孔屏、白屏，干板架(2个)、尺、激光功率计或检流计、曝光定时器、暗室设备一套等
五、实验步骤
1． 点燃激光器，调整由激光器出射的细光束与工作台面平行，用自准直法将各光学元件的外表调至与工作台面垂直。
2． 排迈克尔逊实验光路，检查工作台面的稳定性。
3． 按照图2—4依次参加光学元件排好光路，注意以下几点； 〔1〕调整C和L1相对位置，使二者共焦，从L1射出平行光
〔2〕在离L1的距离大于2f(f为L2的焦距)的地方放上白屏，在白屏和Ll之间加上付氏透镜，L2作为存贮物镜，沿光轴方向移动L2，使其后焦面和白屏重合，在L2前l—2倍焦距之间放进被存贮物(才能在再现时得到放大像)。
〔3〕M3尽量靠近存贮物镜L2的光轴，使参考光与物光有较小夹角，而且二者光程相等。 〔4〕调节BS的位置使在白屏处参考光与物光的微观光强比为3：1(使用微观光强比的原因见讨论4)．
其中宏观光强用功率计或检流计测量。占空比为透明胶片透光面积和总面积之比。 4． 离焦记录：将白屏从存贮物镜后焦面向后移动一个小距离，使物光斑直径为2mm左右，参考光斑与物光斑严格重合。关闭光开关，用全息干板H换下白屏，稳定lmin后用曝光定时器控制光开关曝光．
5． 将曝光后的全息干板在暗室进展常规的显影、定影、水洗、枯燥等处理得一存贮全息图．
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word 6． 再现：把全息图放回干板架上，挡住物光，用原来的细光束参考光照射全息图，就 会衍射出被“冻结〞的成像光束并在相应于B’A’的平面位置上用毛玻璃承受到存贮原稿的再现像．
六、讨论
1． 全息图尺寸(最小光斑尺寸)确实定：光斑的大小必须和微缩资料分辨率一致，资料信息的最小分辨单元决定了全息图的最高空间频率，即d(为激光波长，f为存贮物镜的焦f1距)．如果频谱面上能记录下空间频率最高的一组的l级谱，如此存贮资料的主要信息就被记录下来，可得到细节较清晰的再现像．可见，光斑的最小直径d22fd．对一般的文件资料，
光斑直径小于2mm。
2． 每个点全息图的最大容量由两个因素决定，一个是记录介质的性质，另一个是记录系统的光学性能。存贮物镜是光路中的关键元件，所能记录的原稿大小受存贮物镜入瞳直径的限制，存贮透镜的入瞳直径必须大于存贮原稿的对角线。再现像的质量很大程度上取决于存贮物镜的成像质量。存贮物镜的鉴别率决定了所能存贮的原稿的最小细节，因而选用存贮物镜必须能鉴别整个存贮原稿。另外，镜头的极限存贮容量Q必须大于要存贮的总信息量。Q值指的是能在同一全息图里记录下的最大信息量，它与镜头的入射直径和鉴别率两者的平方成正比，Q值可按下式计算：
QKD2C2(比特) 2K1式中，D为存贮物镜的入瞳直径，单位为mm，C为存贮物镜的鉴别率，单位为线对／mm，由于鉴别率与物距与视场有关，代入公式的C值应取存贮物镜在所选工作距上全视场中的最低值：K为存贮原稿的长宽比，K1。另外，对镜头的极限存贮密度Y也应有一定要求，存贮物镜的Y值指的是平均在全息图单化面积上所能存贮的最大信息量，其单位为bit/mm2。Y值可按下式计算：YA，式中F为存贮物镜的F数，即相对孔径的倒数，它与常数K与全息图直径dH2(F)和焦面上艾利斑直径dA之比有关。可见，为了获得较高的存贮密度，必须选用大相对孔径的镜头作为存贮物镜，而只靠选用短焦距的镜头来减小dH，或只靠选用大入瞳直径D的镜头来增加存贮容量的方法都无济于事。
3． 通常记录漫反射体的菲涅尔全息图时，其光强比是测的参考光和物光的宏观强度比，而全息存贮记录时，目标是透明胶片，采用付里叶变换全息图的光路，离焦记录物光波的频谱，其强度在谱面上是不均匀的，即干板各处的调制度是不一样的。这是不能再用宏观光强比而应采用微观光强比，即在物光有贡献的地方，单位面积的参考光强与单位面积物光强之比。
4． 当存贮的物为文字时，由于提供的存贮图片上的信号(文字)是二进制的，并只要勾画出字迹来即可， 因此，对光路的要求不高，光路中不加针孔滤波器都行，但在存贮图像时，要求加针孔滤波器，并且光路必须洁净，否如此再现图像上要引起相干噪声斑纹。
5． 当存贮文字密度较高时，就必须考虑记录介质本身引起的噪声，比如全息干板乳胶不平引起的噪声，表现为再现像中文字虽可逐个认清，但总体上光强有起伏，甚至出现水纹图像分布。当存贮文字密度更大时，乳胶厚度随底片上表示文字的银粒密度不同而分布，造成更严重的噪声，使再现像中字迹断断续续，光强时强时弱．假如再现像中有上述现像可换用存贮密度小的物。
6． 假如再现像中图像字迹只能分得清行．分不清细节，如此多半是由于参考光与物光中
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word 心未对准造成。图像空间频率高而参考光束偏小，使图像的高频信息(甚至1级)未能记录在全息图中，也会造成上述现象．
七．问题与思考
用付里叶变换全息图作资料存贮时为什么要离焦记录?
请你在实验过程中探索一下最优离焦量。
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