飞秒激光作用蓝宝石光纤产生超连续谱的研究

第３０卷第１期　２０１５年２月　光电技术应用　ＥＬＥＣＴＲＯ．ＯＰＴＩＣ　ＴＥＣＨＮＯＬＯＧＹ　ＡＰＰＬＩＣＡＴ１０Ｎ　Ｖｏｌ＿３０．Ｎｏ．１　Ｆｅｂｒｕａｒｙ，２０１５　・光电器件与材料・　飞秒激光作用蓝宝石光纤产生超连续谱的研究　吕　良，谭勇　（长春理工大学理学院，长春１３００２２）　摘要：对飞秒激光作用蓝宝石光纤产生超连续谱进行了实验研究。选用脉冲宽度为５０　ｆｓ的飞秒激光器作为泵浦光，９　ｃｍ　蓝宝石光纤为非线性介质；当激光器中心波长分别为ｌ　２００　ａｍ、１　３００　ａｍ、１　４００　ｎｍ、１　５００　ｎｍ时，在蓝宝石光纤输出端均可获得红　外和可见波段的超连续光源；为了寻求可见波段更好的超连续光源输出，在实验装置中加入半导体可饱和吸收体（ＳＥＳＡＭ），利用　光纤端面和ＳＡＳＥＭ构成谐振腔，通过ＳＥＳＡＭ的反馈实现多次作用光纤。结果表明，在可见波段内能够获得４６０～７８０　ｎｍ平坦稳　定的超连续光源输出。　关键词：蓝宝石光纤；超连续光源；ＳＥＳＡＭ　中图分类号：０４３３．５　文献标识码：Ａ　文章编号：１６７３．１２５５（２０１５）一０１—００２２－０４　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｏｎ　Ｓｕｐｅｒ—ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　Ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｉｎ　Ｓａｐｐｈｉｒｅ　Ｆｉｂｅｒ　Ａｃｔｅｄ　ｂｙ　Ｆｅｍｔｏ．．ｓｅｃｏｎｄ　Ｌａｓｅｒ　ＬＶ　Ｌｉａｎｇ，ＴＡＮ　Ｙｏｎｇ　ｒＣｏｌｌｅｇｅ　ｏｆＳｃｉｅｎｃｅ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆＳｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ　１３００２２，ＣｈｉｎａＪ　Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｓｕｐｅｒ．ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｉｎ　ｓａｐｐｈｉｒｅ　ｆｉｂｅｒ　ａｃｔｅｄ　ｂｙ　ｆｅｉｎｔｏ．ｓｅｃｏｎｄ　ｌａｓｅｒｓ　ｉＳ　ｒｅｓｅａｒｃｈｅｄ．Ａ　ｆｅｍ．　ｔｏ—ｓｅｃｏｎｄ　ｌａｓｅｒ　ｗｉｔｈ　５０　ｆｓ　ｐｕｌｓｅ　ｗｉｄｔｈ　ｉｓ　ｃｈｏｓｅｎ　ａｓ　ａ　ｐｕｍｐｉｎｇ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ　ａｎｄ　ａ　９　ｃｍ　ｓａｐｐｈｉｒｅ　ｆｉｂｅｒ　ａｓ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｍｅｄｉｕｍ．Ｔｈｅ　ｓｕｐｅｒ—ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅｓ　ｉｎ　Ｉｎｆｒａｒｅｄ　ａｎｄ　ｖｉｓｉｂｌｅ　ｂａｎｄ　ｃａｎ　ｂｅ　ｏｂｔａｉｎｅｄ　ａｔ　ｓａｐｐｈｉｒｅ　ｆｉｂｅｒ　ｏｕｔｐｕｔ　ｔｅｒｍｉｎａｌ　ｗｈｅｎ　ｌａｓｅｒ　ｃｅｎｔｅｒ　ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ　ｉｓ　１　２００　ｎｍ，１　３００　ｎｍ，１　４００　ｎｍ　ａｎｄ　１　５００　ｎｍ　ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ．Ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　ｓａｔｕｒａｂｌｅ　ａｂｓｏｒｂｅｒ　ｍｉｒｒｏｒ（ＳＥＳＡＭ）ｉｓ　ａｄｄｅｄ　ｔｏ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｄｅｖｉｃｅｓ　ｔｏ　ｇｅｔ　ｂｅｔｔｅｒ　ｓｕｐｅｒ－ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ　ｏｕｔ—　ｐｕｔ　ｉｎ　ｖｉｓｉｂｌｅ　ｂａｎｄ．Ａ　ｒｅｓｏｎａｔｏｒ　ｉｓ　ｍａｄｅ　ｕｐ　ｏｆ　ｉｆｂｅｒ　ｔｅｒｍｉｎａｌ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｎｄ　ＳＥＳＡＭ．Ａｎｄ　ｍｕｌｔｉ—ａｃｔｅｄ　ｉｆｂｅｒ　ｉｓ　ｒｅａｌｉｚｅｄ　ｂｙ　ＳＥＳＡＭ　ｆｅｅｄｂａｃｋ．Ｔｈｅ　ｒｅｓｕｈｓ　ｓｈｏｗ　ｔｈａｔ　４６０－７８０　ｎｍ　ｆｌａｔ　ａｎｄ　ｓｔａｂｌｅ　ｓｕｐｅｒ－ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ　ｏｕｔｐｕｔ　ｉｎ　ｖｉｓｉ－　ｂｌｅ　ｂａｎｄ　ｉＳ　ｏｂｔａｉｎｅｄ．　Ｋｅｙ　ｗｏｒｄｓ：ｓａｐｐｈｉｒｅ　ｉｆｂｅｒ；ｓｕｐｅｒ　ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ；ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　ｓａｔｕｒａｂｌｅ　ａｂｓｏｒｂｅｒ　ｍｉｒｒｏｒ（ＳＥＳＡＭ）　飞秒激光作用非线性介质产生的超连续谱作为　２００７年，Ｓｈｉｚｈｏｕ　ＹＩｎ等人　首先研究了使用单　晶体蓝宝石光纤产生超连续辐射的研究。首先，理　论分析了使用蓝宝石光纤的主要优点，然后通过实　光源基于它较宽的频谱范围，使它在光学相干摄影、　光度量等多种时间分辨光谱技术和探测技术中拥有　研、生活中，它改变了人们传统的认知，具有区别于　单一波长激光器特定优势，在复杂体系的探测、鉴别　等技术中扮演着十分重要的角色。同时在可见波段　极其重要的应用。它被作为新光源应用在日常科　验证实了使用蓝宝石光纤可以得到更好的超连续　谱。最后指出，使用蓝宝石光纤所得到更好的超连　续谱将会对超连续辐射的应用有重要作用。２０１０　年，ｗ　Ｍ　Ｎａｋａｅｍａ等人　Ｉ使用超短脉冲激光分别在　５　ｃｍ蓝宝石光纤和光子晶体光纤得到了超连续辐　范围内的超连续光源在新一代激光显示等领域具有　很好的发展前景。　收稿日期：２０１４—１２—２６　射。实验结果表明，虽然光子晶体光纤得到了更宽　作者简介：吕良（１９８９．），男，在读硕士研究生，主要研究方向为非线性光学　第１期　吕良等：飞秒激光作用蓝宝石光纤产生超连续谱的研究　２３　的光谱，但是在可见光和近红外部分，蓝宝石光纤得　到的超连续谱具有更大的强度，最后讨论了使用从　蓝宝石光纤得到的超连续谱在多波长光纤衰荡光谱　技术中的应用。　仪和红外光谱仪探测，研究有无ＳＥＳＡＭ对产生超连　续谱的影响。实验装置图如图１所示。飞秒激光器　输出波长选定分别为ｌ　２００　ｎｌＴｌ、１　３００　ｎｎｌ、１　４００　ｎｌＴｌ、　１　５００　ｒｉｍ。通过选用四种飞秒激光器中心波长进行　实验研究。飞秒激光作用蓝宝石光纤实物冈如图２。　望基于蓝宝石光纤能够产生较好的超连续谱，利　用飞秒激光作用蓝宝石光纤，在光纤输出端加入　ＳＥＳＡＭ，通过对比分析了有无ＳＥＳＡＭ对产生超连续　谱的影响。　百　，，一纤一七一　光纤后嚣　１　实验装置　实验选用型号为Ｌｉｂｅｒ—ＨＥ的超短脉冲飞秒激光　器，其脉宽为５０　ｆｓ，通过ＯＰＡ系统实现波长的可调　谐。蓝宝石光纤是美国ＰＨＯＴＲＡＮ公司所生产的单　图２飞秒激光脉冲作用蓝宝石光纤实物　晶体蓝宝石光纤，其直径为４２５　ｍ。实验所用的蓝　宝石光纤均为人工端面抛光，进行端面抛光的打磨　工具也是从ＰＨＯＴＲＡＮ所购。ＳＥＳＡＭ　是一种可饱　２实验结果与讨论　２．１　无ＳＥＳＡＭ时光纤后端可见光谱仪探测　在不加入ＳＥＳＡＭ时，在光纤后端直接探测，飞　秒激光器中心波长ｌ　２００～１　５００　ｎｍ时可见光谱仪得　到光谱图如冈３ａ～图３ｄ所示。　１．０　ｌ匾和吸收体结合它自身的特性能够区别于普通反射镜　反射窄带波长的激光，ＳＥＳＡＭ能够反射较宽的频谱　范围内激光，同时它在腔内还能启动锁模，实现对脉　冲的压缩得到稳定的输ｍ，这也为得到稳定超连续　光源输ｍ提供了条件。针对实验的输出光谱范同，　光谱仪采用近红外光谱仪南海洋公司的ＮＩＲ．　Ｑｕｅｓｔ２５６—２．５，测量范围为９００～２５００　ｎｍ。还有同样　南海洋公司生产的可见光谱仪Ｈ—Ｒ４０００，测量范围　２００～ｌｌ００　ｎｍ。采集数据的软件是海洋公司的Ｓｐｅｃ—　ｔｒａＳｕｉｔｅ。　Ｏ．９　Ｏ盘　ｏ．６　慧ｏ．５　０．４　Ｏ＿３　Ｏ－２　Ｏ．１　４００　实验过程中，先不加入ＳＥＳＡＭ，利用飞秒激光　直接作用蓝宝石光纤，在光纤后段采用可见光谱仪　和红外光谱仪分别探测；然后在光纤后端加入ＳＥＳ—　ＡＭ，在光纤前段加人格兰棱镜分光，通过利用光纤　５００　６００　７ｏｏ　８ｏｏ　９００　１　ｏｏｏ　１　１ｏｏ　波长／ｉｒｍ　（ａ）无ＳＥＳＡＭ．光纤后端可见光谱仪　端面和ＳＥＳＡＭ构成谐振腔，在光纤前段用可见光谱　１　３００　ｎ【ｌ１Ｉ　●　嚣　Ｉ　ＩＩ　ＪＩ　１　¨　＿　Ｊ　｛　Ｉ　嘿　见光谱仪　Ｉ　－Ｊ　Ｉ　几　＿Ｊ　ｌＪ　Ｊ　‘ＩｌＩ　’ＩＩ　Ｉ　１１｛　’Ｉ．０　’　ｌ　ｌＩ　１ＪＩｌＩ．　芦　－’　●　。吻　．波长／ｎｍ　、、／　（ｂ）无ＳＥＳＡＭ，光纤后端可见光谱仪　图１实验装置图　２４　光电技术应用　第３０卷　一．　一＼髓　●Ｏ　０　Ｏ　Ｏ　Ｏ　０　Ｏ　Ｏ　Ｏ　波长，ｎｍ　波长／ｎｍ　（ｔ・）无ＳＥＳＡＭ，光纤后端可见光谱仪　（ａ）无ＳＥＳＡＭ，光纤后端红外光谱仪　Ｊ　●　１　３００　ｎｎｌ『　蠹　慧　Ｉ　ｆ’　＾　Ｉ　Ａ　／　’、＾，　Ｊ　，、　广　０　Ｏ　０　０　０　０　Ｏ　Ｏ　０　０　●Ｏ　Ｏ　Ｏ　Ｏ　０　Ｏ　Ｏ　Ｏ　Ｏ　Ｏ　（ｄ）无ＳＥＳＡＭ，光纤后端可见妃谱仪　ＪＩ　ｈ　ｌＪ　’　Ｔ　～　／＼／、　一　＼嘎　波长／『Ｉ『ｌ１　一．ｇ一＼鳗　Ｉ　２００　ｌ　３００　Ｉ　４００　１　５００　ｌ　６００　Ｉ　７００　Ｉ　８００　波长／ｎｍ　（Ｉ，）无ＳＥＳＡＭ，光纤后端红外光谱仪　３　琶秒激光器中心波长为ｌ　２００—１　５００　ｎｎｌ时　光纤后端探测可见光谱仪得到光谱罔　从冈３ａ～图３ｄ巾可以看出，脉冲激光在可见波长　范围内均得到了较宽的超连续光氆可见波段的超连　续谱形成是由于飞秒激光脉冲在作用蓝宝石光纤时，　产生了自相位调制等非线性现象所引起的　－。当超短　脉冲强光场作用光纤时，光纤的折射率会随着超短脉　冲的不断作用而引起变化，这也造成了脉冲自身的相　位产生变化；南于不同脉冲分量之间的群速度是不同　的光脉冲在传输过程中引起了不同的相移，这造成了　波长／ｎｍ　－　磊　骥　（ｃ）无ＳＥＳＡＭ。光纤后端红外光谱仪　光脉冲的频谱得到展宽。这种瞬时变化的非线性效　应不单与光强有关，还与时间有关。激光脉冲会随着　时间的不断变化，脉冲自身的前沿、后沿会出现瞬时　频移，是自相位调制引起的频率啁啾，频率啁啾也会　随着传输距离的变化产生相应的变化，证明了在这个　过程巾不断有新的频率分量产生，并使得输出的频谱　得到了展宽。　．＿　？　ｌ　Ｉ　１　５ｏ０　ｎｍ　　Ｆ－　、　】蠹　熹　Ｉ　ｆ　ｆ　＾　＾且ｆ　．　．　‘，　，　ｆ　ｙ　Ｖ　．，、一　～『ｖ　ｖ、　２．２无ＳＥＳＡＭ时光纤后端红外光谱仪探测　波长／ｎｍ　在不加入ＳＥＳＡＭ时，在光纤后端直接探测，飞　秒激光器中心波长为ｌ　２００～１　５００　ｎｍ时红外光谱仪　得到光谱图如图４ａ￣图４ｄ所示。　（ｄ）无ＳＥＳＡＭ，光纤后端红外光谱仪　图４飞秒激光器中心波长为ｌ　２００～１　５００　ｎｍ时　光纤后端探测红外光谱仪得到光谱罔　第ｌ期　Ｒ良等：飞秒激光作用蓝宝石光纤产生超连续谱的研究　从图４ａ～图４ｄ中可以看出，在红外波段，飞秒脉　＾　冲激光对光纤的作用同样得到了频谱的展宽，在这　一ｆ、　●０　０　Ｏ　０　Ｏ　Ｏ　Ｏ　０　Ｏ　０　Ｏ　阶段飞秒脉冲作用光纤基于受激拉曼散射和受　磊　骥　，１　ｆ一１　５００　ｎｍｌ　，　１　激克尔效应等非线性作用，使得入射光子的频率发　生了变化，得到了新频率的光子，并且得到了在红　外阶段类拉曼光谱图。　Ｊ　ｌ　ｌ　｛　，　．．ｌ　粤　１　、　’’　一　，　２．３有ＳＥＳＡＭ时，在光纤前端可见光谱仪探测　根据２．１节的实验结果，在可见波段获得了较宽　的超连续谱，为了寻求更好的超连续光源，在光纤后　端中加入ＳＥＳＡＭ，利用ＳＥＳＡＭ与光纤端面构成谐　振腔，在光纤前段探测，飞秒激光器中心波长为１　２００～１　５００　ｎｍ时得到的超连续谱如图５　图５ｄ所示。　Ｊ　Ｉ　ｒ　．　００　４００　５００　６００　７００　８００　９００　１　０００　波长／ｎｍ　（ｄ）有ＳＥＳＡＭ，光纤前端可见光谱仪　图５飞秒激光器中心波长为１　２００～ｌ　５００　ｎｍ时，　在光纤前端探测得到超连续谱　实验通过在光纤后端加人半导体可饱和吸收　体（ＳＥＳＡＭ）反馈　】，入射的激光脉冲经过ＳＥＳＡＭ反　射完成激光振荡，通过多次作用，光纤得到的超连　ｌ一　２００　ｎｍｔ－　ｌ　续谱更加稳定平滑，在可见部分得到了４６０～７８０　ｎｍ　的超连续谱。对比２．１节中飞秒激光直接作用蓝宝　Ｉ　ｆ　●Ｏ　３　ｆ　Ｏ　９　８　７　６　５　４　３　２ｌ　石光纤实验得到的超连续谱输｝Ｈ频谱范围更宽、更　稳定，主要原因是在超短激光脉冲经ＳＥＳＡＭ反射后　又一次作用在蓝宝石光纤上，在多次作用过程中不仅　有放大作用还使超短激光脉冲再次发生自相位调　制　等非线性现象，所以得到的频谱相比之前得到　的频谱展宽效果更好。在红外阶段没有探测到光　谱图，主要原因是由于ＳＥＳＡＭ对波长的反射具有选　Ｉ　ｆ　｜　’１Ｌ　窜　’　＼　、＾一Ｉ　＿、＾　波长／ｎｍ　（ａ）有ＳＥＳＡＭ，光纤前端可见光谱仪　Ｉ　¨　ｌ，ｌｌ　，ｒ　¨　一１　３００　ｎｍｌ　Ｊ’　’－　择性，因此一部分红外波段频率的光子没有得到反　射；同时还有一部分红外波段频率的光子由于光纤　的多次作用，再一次产生的非线性现象演变为可见　波段的新频率光子，这也是频谱相比之前２．１节中　飞秒激光直接作用蓝宝石光纤实验的频谱更宽的　，　ｌ　、　ＩＬ　ｒ　ｌ　；　ｌ　．、　一－　■～　．　原因之一。　３００　４００　５００　６００　７００　８００　９００　ｌ　０００　（）ｂ　ＳＥＳＡＭ　有　，　光纤前端可见光谱仪　可见光谱仪　Ｊ　｜ｒ　ｌ　３结　论　通过飞秒激光作用蓝宝石光纤，在光纤后端加　｜，　１　Ｉ一　４００　ｎｍＬ一　＿　｜，　、　入半导体可饱和吸收体ＳＥＳＡＭ，利用光纤端面与　ＳＥＳＡＭ构成谐振腔，通过ＳＥＳＡＭ的反馈作用，实现　磊　ｌ　，　１　ｌ　骥　，　ｌ　．，　ｆ　～　激光脉冲与光纤的多次作用，引起了自相位调制等　非线性效应，产生了新频率的光子，在改变飞秒激　■　－一　／　波长／ｎｍ　光器中心波长１　２００～１　５００　ｎｍ时均得到了在可见波　段４６０～７８０　ｎｍ平坦稳定的超连续光源。相比较于　没有ＳＥＳＡＭ实验，在可见波段得到输出更加稳定、　（ｃ）有ＳＥＳＡＭ，光纤前端可见光谱仪　（下转第３１页）　第１期　王含妮等：芳纶纤维复合材料在脉冲激光作用下的热损伤研究　３１　（上接第２ｌ页）　现，用一级点时，调节频率过程中会有二倍、四倍、六　１９７０，ＱＥ一６（７）：４７５—４７７．　［５］Ｗｅｋｓｌｅｒ　Ｍ，Ｖａｇｅｒ　Ｚ，Ｎｅｕｍａｎｎ　Ｇ．Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｏｆ　ａ　ｖｅｒｙ　ｈｉｇｈ　ｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔ　ｓｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｂｅａｔ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｉｎ　ａｎ　倍谱的出现。在调节声波频率的过程中，可以看出，　频谱仪上对应的谱线频率有９８．２５０　０００　ＭＨｚ、　１９６．５００　０００　ＭＨｚ、９８．２９８　１５６　ＭＨｚ、１９７．２６６　６６６　ＭＨｚ、　Ｈｅ－Ｎｅ　ｌａｓｅｒ［Ｊ］．ＩＥＥＥ　Ｊ．Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ．１９８０，ＱＥ－１６　（７）：７８５．７９０．　［６］Ｊｅｔｔａｐｐａ，Ｒｉｃｈａｒｄ　Ｒｏｄｒｉｇｕｅｓ，Ｓｈａｒｍａ　Ｓｅｓｈａｄｒｉ．Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｅｒｒｏｒ　ｅｓｔｉｍａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｓｙｓｔｅｍｓ　ｕｓｉｎｇ　ｂｅａｔｓ［Ｊ］．ＡＳＭＥ　Ｄｅｓ　Ｅｎｇ　Ｄｉｖ　Ｐｕｂｌ　ＤＥ．１９９１，３７：９１－９６．　２９６．２００　０００　ＭＨｚ，基本符合二倍，四倍，六倍的规律，　与理论吻合。　参考文献　李明，李冠成．声光效应实验研究『Ｊ］．应用光学，２００５，２６　（６）：２３—２７．　［２】　李武军，王晓颖．声光Ｎａｍａｎ．Ｎａｔｈ衍射特性的研究［Ｊ］．大　【７］Ｐｅｌｕｓｉ　Ｍ　Ｄ，Ｌｉｕ　Ｈ　Ｆ，Ｎｏｖａｋ　Ｄ．ＴＨｚ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｂｅａｔ　ｆｒｅｑｕｅｎ—　ｃｙ　ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ａ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｏｄｅ　ｌｏｃｋｅｄ　ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　ｌａｓｅｒ［Ｊ］．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ，１９９７，７１（４）：４４９—４５１．　［８］Ｓｔｒａｎｄ　Ｏ　Ｔ，Ｂｅｒｚｉｎｓ　Ｌ　Ｖ，Ｇｏｏｓｍａｎ　Ｄ　Ｒ，ｅｔ　ａ１．Ｖｅｌｏｅｉｍ—　ｅｔｒｙ　ｕｓｉｎｇ　ｈｅｔｅｒｏｄｙｎｅ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ［Ｊ］．Ｐｒｏｃ．ＳＰＩＥ，２００５，　５５８０：５９３．５９９．　学物理，２００９，２８（９）：２５．２７．　Ｄ］．哈尔滨：　【３】　刘闯．声光脉冲延时自外差拍频实验研究【哈尔滨工业大学，２０１０．　　ｏｆ　ｌｏｗ－ａｂｓｏｒｐ—　【４】　Ｋｏｈａｎｚａｄｅｈ　Ｙ，Ａｕｓｔｏｎ　Ｄ　Ｈ．Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ［９］程乃平．声光信号处理及应用［Ｍ］．北京：国防工业出版　社，２００４：１９５．　［１０］李港．驻波型声光调制器的理论研究［Ｊ］．北京：北京工业　大学学报，１９９８，２４（１）：４９．５４．　ｔｉｏｎ　ｃｏｅｆｉｃｉｅｎｔｓ　ｕｓｉｆｎｇ　ｔｈｅ　ｂｅａｔ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｓｈｉｔｆ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｒａｎｓｖｅｒｓｅ　ｍｏｄｅｓ　ｏｆ　ａ　ｌａｓｅｒ［Ｊ］．ＩＥＥＥ　Ｊ．Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ，　（上接第２５页）　频谱覆盖范围更宽的超连续光源，这为白光激光的　（２３）：３６１６—３６１８．　研究提供了帮助，可见波段内的超连续光源将会在　激光显示等新一代显示技术中发挥巨大的作用，同　时对于可见波段内的多种复杂体系的探测分析也提　供了理论和实验的研究基础。　参考文献　Ｊ　Ｈ，Ｚｈａｎ　Ｃ，ｅｔ　ａ１．Ｓｕｐｅｒｅｏｎｔｉｎｕｕｍ　ｇｅｎｅｒａ—　【１】　Ｙｉｎ　Ｓ　Ｓ，Ｋｉｍ　［４］　Ａｌｅｘａｎｄｅｒ　Ｓｅｌｌ，Ｇｆｉｎｔｈｅｒ　Ｋｒａｕｓｓ，Ｒｆｉｄｉｇｅｒ　Ｓｃｈｅｕ，ｅｔ　ａ１．　８－ｆｓ　ｐｕｌｓｅｓ　ｆｒｏｍ　ａ　ｃｏｍｐａｃｔ　Ｅｒ：ｆｉ　ｂｅｒ　ｓｙｓｔｅｍ：ｑｕａｎｔｉｔａｔｉｖｅ　ｍｏｄｅｌｉｎｇ　ａｎｄ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｉｍｐｌｅｍｅｎｔａｔｉｏｎ］Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ　Ｅｘ—　ｐｒｅｓｓ，１７（２）．　［５】　阮双琛，闫培光，郭春雨．光子晶体光纤超连续谱光源　［Ｊ］．深圳大学学报：理工版，２０１１，２８（４）：２９５．３０１．　［６］　刘双龙，陈丹妮，刘伟．基于全正色散光子晶体光纤的超　连续谱光源『Ｊ１．物理学报，２０１３，６２（１８）：１８４２１０．１．１８４２１０．７．　ｔｉｏｎ　ｉｎ　ｓｉｎｇｌｅ　ｃｒｙｓｔａｌ　ｓａｐｐｈｉｒｅ　ｆｉｂｅｒｓ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ　Ｃｏｍｍｕｎｉｃａ—　［７］　冀翔，王小林，周朴．声光调Ｑ纳秒脉冲全光纤超连续　谱光源［Ｊ］．强激光与粒子束，２０１３，２５（１）：１１９—１２２．　［８】　谭方舟，刘江，孙若愚．基于多模干涉效应的全正色散　ｔｉｏｎｓ，２００８，２８１（５）：１１１３—１１１７．　【２］　Ｎａｋａｅｍａ　Ｗ　Ｍ，Ｈａｏ　Ｚ，Ｒｏｈｗｅｔｔｅｒ　Ｐ，ｅｔ　ａ１．Ｓｕｐｅｒｃｏｎｔｉｎｕ—　ｕｍ　ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ　ｉｎ　ａ　ｓａｐｐｈｉｒｅ　ｆｉｂｅｒ　ａｎｄ　ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎ　ｗｉｔｈ　ａ　ｃｏｍｐａｃｔ　ＰＣＦ　ｂａｓｅｄ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ［Ｃ］／／ＣＬＥＯ：Ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｉｎｎｏｖａｔｉｏｎｓ．Ｏｐｔｉｃａｌ　Ｓｏｃｉｅｔｙ　ｏｆＡｍｅｒｉｃａ，２０１１：ＪＴｈＢ９７．　被动锁模掺镱光纤激光器叭中国激光，２０１３，４０（４）．　［９］　沈君凤，罗风光．光子晶体光纤产生的超连续谱［Ｊ］．光子　学报，２０１４，４３（１）：０１０６００７．１．０１０６００７．４　【３】　Ｗａｎｇ　Ｑ，Ｇｅｎｇ　Ｊ，Ｌｕｏｅｔａｌ　Ｔ．Ｍｏｄｅ—ｌｏｃｋｅｄ　２　Ｉｘｍ　ｌａｓｅｒ　ｗｉｔｈ　［１０］李超，朱启华，赵磊．中红外超连续谱在氟化物光纤中的　产生［Ｊ］强激光与粒子束，２０１４，２６（１０）：１０１００５—１—１０１００５—３．　ｈｉｇｈｌｙ　ｔｈｕｌｉｕｍ－ｄｏｐｅｄ　ｓｉｌｉｃａｔｅ　ｄｉｂｅｒ［Ｊ］．Ｏｐｔ．Ｌｅｔｔ．，２００９，３４