您的当前位置:首页正文

黑体辐射与普朗克能量子假设

2023-06-22 来源:易榕旅网
第34卷20l4年第3期 5月 高师理科学刊 Journal of Science of Teachers College and University Vo1.34 No.3 Mav 2014 文章编号:1007—983 1(2014)03—0058—04 黑体辐射与普朗克能量子假设 李艳青,智丽丽,陈惠敏 (昌吉学院物理系,新疆吕吉831100) 摘要:介绍了黑体、黑体辐射原理,辐射遵循的两个定律,以及经典物理在解释黑体辐射实验时 所遇到的困难.讨论了维恩公式和瑞利一琼斯公式存在的局限性,以及普朗克量子假说的提出.依 据普朗克量子假设,推出了普朗克黑体辐射公式,在短波区域(高频区域)与维恩公式吻合,在 长波区域(低频区域)与瑞利一琼斯吻合.有助于对经典物理和量子物理有更深刻的理解. 关键词:黑体辐射;普朗克假设;量子论 中图分类号:O561.1 文献标识码:A doi:10.3969/j.issn.1007—9831.2014.03.018 Black-body radiation and Planck S quantum hypothesis LI Yan-qing,ZHI Li—li,CHEN Hui-min (Department ofPhysics,Chan ̄i College,Changji 831lO0,China) Abstract:Presents black-body and black-body radiation theory.It S diiculft to explain black—body radiation experiments from classical physics.The limitations of Wien formula and Rayleigh—Jeans law were discussed.When the frequency of radiation gets higher,the Planck formula for black—body radiation can be abridged to Wien formula. The Planck formula orf black—-body radiation can be simpliifed as Rayleigh-Jeans formula under the condition of low frequency. Key words-"black—body radiation;Planck S hypothesis;quantum theory 物理学发展到l9世纪末期,牛顿定律已经在各个领域都取得了巨大的成功,达到了相当完美、成熟的 程度,当时的许多物理学家认为物理学已经走到了尽头.1900年,在英国皇家学会的新年庆祝会上,著名 物理学家威廉汤姆森·开尔文勋爵作了展望新世纪的发言:“科学的大厦已经基本完成,后辈的物理学家 只要做一些零碎的修补工作就行了.”但开尔文毕竟是一位重视现实和有眼力的科学家,他在这次的发言 中还提到:“但是,在物理学晴朗天空的远处,还有两朵令人不安的乌云,……”… 其中,最为突出的一朵乌云是以黑体辐射出现的“紫外灾难”.然而,时隔不到一年(1900年12月14 日),德国柏林大学教授马克斯·普朗克在德国物理学会的例会上,作了《论正常光谱中能量分布定律》 的报告,首次提出了“量子论”,推导了著名的黑体辐射公式(普朗克公式),成功解决了“紫外灾难”问 题.紧接着1906年普朗克在《热辐射讲义》一书中,系统地总结了他的工作.自“量子论”提出的那一天 被普遍认为是量子物理学诞生的日子,是20世纪最重要的三大科学发现之一,他打开了人类认识原子世界 的大门,开拓了一系列新的技术领域 . 1黑体辐射 收稿日期:2013—11-20 基金项目:昌吉学院教研课题(1ljyybOl4);新疆维吾尔自治区高校科研计划资助(XJEDU2013S42) 作者简介:李艳青(1982一),男,河南项城人,讲师,硕士,主要从事材料学及光催化技术的研究.E—mail:yqli@cjc.edu.cn 第3期 李艳青,等:黑体辐射与普朗克能量子假设 5.9 1.1黑体及黑体模型 能够对入射的电磁辐射能完全吸收而不发生发射,具有这种性质的物体称为绝对黑体,简称黑体.绝 对黑体在自然界是不存在的,例如:煤烟,最大吸收系数大约为O.99.因此,黑体也像质点、刚体、理想 气体一样,是一种理想化的模型. 在实验研究中,维恩找到了一个建立理想黑体模型的好方法(见图1).用不 透明材料制成开有小孔的空腔,可以看作是黑体,空腔外面的辐射能够通过小孔 进入空腔,进入空腔的射线,在腔内进行多次反射,每反射一次,空腔内壁吸收 部分能量,经过多次反射后,进入小孔的辐射最后全部被吸收.由于小孔的面 一积远远小于腔壁面积,从4,:/L穿出的辐射能可忽略不计. 另一方面,如果均匀地将腔壁加热以提高它的温度,腔壁将向腔内发射热辐 射,其中一部分将从小孔射出,发射的辐射波谱也就表征着黑体辐射的特性.当 图1 黑体模型示意图 腔壁单位面积所发射的辐射能量与它吸收的辐射能相等时,空腔辐射将达到平衡, 黑体的辐射规律可以用辐出度与波长的分布曲线来表示. 1.2黑体辐射实验 1.2.1 黑体单色辐出度的实验原理黑体单色辐出度的实验原理图见图2.从小孔辐射出的电磁波透过透 镜和光栅光谱仪后,不同波长的电磁波再次聚焦在探测器(热电偶)上,即可测出单色辐出度与波长之间 的关系,黑体的单色辐出度 ( )随波P.x和温度 变化的实验曲线见图3.从图3可以看出以下规律: (1)每一条曲线都有一一个极大值; (2)随着温度的升高,黑体的单色辐出度迅速增大,并且曲线的极大值逐渐向短波方向移动. 吕 lE 每 二 一 图2黑体单色辐出度的实验原理图 2/gm 图3辐出度与波长的分布曲线 1.2.2两个有关热辐射的实验定律 (1)斯特藩一玻尔兹曼定律 ” .在图3中,每一条曲线反映了在某一 特定的温度下,黑体的单色辐出度 ( )随波长 分布的情况.每一条曲线下的面积等于黑体在一定温度 下的总辐出度,即M0( ): M (T)dX, (7’)随温度的增高而迅速增加.经实验确定,M0(71)和T的关 系为 ( )=aT ,其中: =5.670×10 W/(m .K ),这就是斯特藩一玻尔兹曼定律,式中 称为斯特 藩一玻尔兹曼常量. (2)维恩位移定律 ” .从图3还可以看出,每一曲线上有一个最大单色辐出度,对应的波长叫做峰 值波长( ),随着温度 的增高, 向短波方向移动,两者间的关系经实验确定为 =b,其中:b= 2.897×10—13"1.K,这就是维恩位移定律. 这两个实验定律反映出热辐射的功率随着温度的升高而迅速增加,而且热辐射对应峰值波长,随着温 度的增加向短波方向移动. 2经典物理的困难 2.1维恩公式 1896年,德国物理学家维恩借助一些特殊的假设,并利用经典热力学及统计理论的方法,导出了公 式 高师理科学刊 pvdv=c1 e_c2vT,dv 第34卷 其中: ,为能态密度; 为辐射频率;T为绝对温度;c为 真空中的光速,C,=8rchc~,c,=hk 为经验常数(h是普 朗克常数,k是玻耳兹曼常数).将维恩公式与实验结果比 较,发现在短波区相符,长波区却不相符(见图4). 2.2瑞利一琼斯公式 1900年,英国物理学家瑞利根据经典电动力学和统计 物理学理论导出一个经典分布公式.1905年,美国物理学 家琼斯对它作了修改,即瑞利一琼斯公式 p :p vdv 8r= tv .C-3kTdv.将瑞利一琼斯公式与实验结果比较,发现在长波 A/p_m 区与实验符合,在短波区相差很大,且发散(见图4).短 图4辐出度随波长变化的实验与理论对比图 波方向得出了灾难性的结论,当时称这种情况为“紫外灾难”,即开尔文勋爵发言所提到的“物理学晴朗的 天空中的其中一朵乌云”.正是由于经典理论在解释黑体辐射问题上的失败,使得整个经典物理学面临着“灾 难”.因此,人们开始对经典物理学产生了怀疑. 3普朗克量子假设 3.1 普朗克黑体辐射公式 l9世纪末,许多物理学家在经典物理学的基础上做了相当的努力,但是都遭到了失败,理论公式和实 验结果不相符合” .1900年10月7日,德国实验物理学家鲁本斯给普朗克带来了热辐射理论与实验比较的 信息.当晚,普朗克就用内插法推导出一个公式,即普朗克黑体辐射公式,于12月24日,普朗克在德国 物理学会会议上宣读了这个黑体辐射公式隅 / ,…、一I 、一1 dv=8rthv3C I ehV( J—ll d \ , (2) 式中:h=6.626×10 J.S.普朗克把这“幸运地猜出来的内插公式”同最新的实验结果比较,发现在全 波段与实验结果惊人地符合(见图4). 普朗克得到公式后,他指出“即使这个新的辐射公式证明是绝对精确的,如果仅仅是一个侥幸揣测出 来的内插公式,它的价值也只能是有限的.”经过深入研究和分析,他发现必须使谐振子的能量取分立值, 才能得到上述普朗克公式.由此他提出以下的假设:辐射黑体分子、原子的振动可看作谐振子,这些谐振 子可以辐射和吸收能量.但是这些谐振子只可能处于某些分立的状态,在这些状态中,谐振子的能量并不 象经典物理学所允许的可具有任意值,相应的能量是某一最小能量 ( 称为能量子)的整数倍,即 2 ,3占,...,/7,5",,2为正整数,称为是量子数.对于频率为 的谐振子来说,最小能量为 =hv. 在辐射或吸收能量时,振子从这些状态中的一个状态跃迁到另一个状态,即振子只能“跳跃式”地辐 ,射能量.当振子的状态变化时,只能以 为单位发射或吸收能量.能量占=hv成为能量子,这就是普朗克 能量子假设,它突破了经典物理关于能量连续性概念,开创了量子物理的新纪元.普朗克提出了能量的量 子化假设,并成功解释了黑体辐射的能量分布公式,这是物理学史上的一次巨大变革.从此结束了经典物 理学一统天下的局面,1918年普朗克由于创立了量子理论而获得了诺贝尔物理学奖. 3.2普朗克黑体辐射公式的讨论 普朗克假设不仅圆满地解释了黑体的辐射问题,还解释了固体的比热问题等,它称为现代理论的重要 组成部分,借助普朗克黑体辐射公式(2)从理论上可推导出维恩公式和瑞利一琼斯公式. 3.2.1维恩公式的导出 当波长很短时,hc(k2V)~>>1,则e (舰 一1:ehV( 一l≈ehV( ,此时普朗克 公式(2)可近似地写为:p vdv =8兀 。c e 公式. dv ,这恰好维恩公式(),此时普朗克公式过渡到维恩1 3.2.2瑞利一琼斯公式的导出 当波长很长时, cf <<1,e (M J≈1+hc(k ̄r)- +…,忽略高阶无 第3期 李艳青,等:黑体辐射与普朗克能量子假设 61 穷小量而只取前两项,代人普朗克公式即得: 公式过渡到瑞利一琼斯公式 d =8兀 c 71d ,这就是瑞利一琼斯公式,此时普朗克 4结语 普朗克黑体辐射公式在短波区域(高频区域)hc(kZr)~>>1时过渡到维恩公式,表明了在短波区域 处,随着 的增加 ,d',很快地趋近于零,也就是说在热平衡状态下,几乎不存在高频光子,这是因为高 频光子的能量远大于庀 ,而腔壁发射高能量光子的几率是相当小的.当普朗克黑体辐射公式在长波区域 (低频区域)hc(k2T)~<<l时过渡到瑞利一琼斯公式,这正是以经典统计理论为基础的能量均分的结果.从 瑞利一琼斯公式中不难看出,公式中没有出现普朗克常数h.由此可见,当把h看作很小乃至零,量子理论 就过渡到经典理论. 一普朗克抛弃了经典物理中的能量可连续变化的旧观点,提出了能量子、物体辐射或吸收能量只能一份 份地按不连续的方式进行的新观点.这不仅成功地解决了热辐射中的难题,而且开创物理学研究新局面, 标志着人类对自然规律的认识已经从宏观领域进入微观领域,为量子力学的诞生奠定了基础. 参考文献: 『11 周光召.回顾与展望——纪念量子论诞生100周年[J].物理,2001(30):259—264 【2】 王兆利,张洋洋,李薇,等.低温面源黑体均温结构研究[J].真空与低温,2012,18(3):201—204 [3】 贾海瀛,关代宇,刘明成.一种精准的红外测温系统的研究【J】.天津师范大学学报:自然科学版,2009,29(3):34—38 【4】 肖功利,姚翔,纪新明,等.等离子体MEMS红外光源研究进展[J】.激光与光电子学进展,2009,46(12):38—45 【5】 康永强,杨成全,姜晓云,等.黑体辐射定律研究及验证[J].大学物理实验,2010,23(4):18—19 【6] 黄永义.普朗克黑体辐射定律的建立过程[J].广西物理,201 1,32(3):32—36 【7】 张战杰,万陵德.普朗克和能量量子概念[J].河南师范大学学报:自然科学版,2000,28(4):27—32 【8] 王明美.普朗克黑体辐射公式与经典表达式[J].安徽教育学院学报,2003,21(6):17—18 (上接第38页) 4sh y+3shy—sh(3yl=0 对于方程 + 一1=0,令 =tu,则 t0 +tu一1:0 (1) (2) 13选取参数f,使得/ t34 =:3,即f= , = ,则式(2)变为 (3) 4zf +3甜一1.5x[3:0 式(1)与式(3)比较,可得…h ,且sh(3 )= 2,因此 = h半: ln 2 ——5+3v5i___.从而方 证毕. 程 3+ 一1=。的解为 = = = 2 sh/1ln.3 ̄f3+2.,f3-1] 一 魄一 一斗 sh 卜R}. 参考文献: [1】 华东师范大学数学系.数学分析(M】.2版.北京:高等教育出版社,1991 [2】 华东师范大学数学系.数学分析[M】.3版.北京:高等教育出版社,2001 【3】 范盛金.一元三次方程的新求根公式与新判别法[J].海南师范学院学报:自然科学版,1989,2(2):91-98 [4】 同济大学数学教研室.高等数学[M】.3版.北京:高等教育出版社,1988 

因篇幅问题不能全部显示,请点此查看更多更全内容