电磁学计算题题库(附答案)

2023-06-05 来源：易榕旅网

《电磁学》练习题（附答案）

1. 如图所示，两个点电荷＋q和－3q，相距为d. 试求：

(1) 在它们的连线上电场强度E0的点与电荷为＋q的点电荷相距多远？

(2) 若选无穷远处电势为零，两点电荷之间电势U=0的点与电荷为＋q的点电荷相距多远？

一静电场，场强为E200i300j .试求穿过各面的电通量．

10. 图中虚线所示为一立方形的高斯面，已知空间的场强分布为：

Ex＝bx， Ey＝0， Ez＝0．高斯面边长a＝0.1 m，常量b＝1000

N/(C·m)．试求该闭合面中包含的净电荷．(真空介电常数＝8.85×10-12 C2·N-1·m-2 )

11. 有一电荷面密度为的“无限大”均匀带电平面．若以该平面

 +q d -9

-3q

12. 如图所示，在电矩为p的电偶极子的电场中，将一电荷为q的点电荷从A  E q 点沿半径为R的圆弧(圆心与电偶极子中心重合，R>>电偶极子正负电荷之间距离)移到B点，求此过程中电场力所作的功．

13. 一均匀电场，场强大小为E＝5×104 N/C，方向竖直朝上，把一电荷为q＝ 2.5×10-8 C的点电荷，置于此电场中的a点，如图所示．求此点电荷在下列过程中

q L d P 处为电势零点，试求带电平面周围空间的电势分布．

2. 一带有电荷q＝3×10 C的粒子，位于均匀电场中，电场方向如图所示．当该粒子沿水平方向向右方运动5 cm时，外力作功6×10 J，

-5

R A p B 粒子动能的增量为4.5×10-5 J．求：(1) 粒子运动过程中电场力作功多少？(2) 该电场的场强多大？

3. 如图所示，真空中一长为L的均匀带电细直杆，总电荷为q，试求在直杆延长线上距杆的一端距离为d的P点的电场强度． 4. 一半径为R的带电球体，其电荷体密度分布为

=Ar (r≤R) ，

=0 (r＞R)

d Ⅲ 45b 电场力作的功．

(1) 沿半圆路径Ⅰ移到右方同高度的b点，ab＝45 cm； (2) 沿直线路径Ⅱ向下移到c点，ac＝80 cm；

(3) 沿曲线路径Ⅲ朝右斜上方向移到d点，ad＝260 cm(与水平方向成45°角)．

a c Ⅱ Ⅰ EA为一常量．试求球体内外的场强分布．

5. 若电荷以相同的面密度均匀分布在半径分别为r1＝10 cm和r2＝20 cm的两个同心球面上，设无穷远处电势为零，已知球心电势为300 V，试求两球面的电荷面密度的值． (6. 真空中一立方体形的高斯面,边长a＝0.1 m，位于图中所示位置．已 0

14. 两个点电荷分别为q1＝＋2×10-7 C和q2＝－2×10-7 C，相距0.3 m．求距q1为0.4 m、距q2为0.5 m处P点的电场强度． (

＝8.85×10C / N·m)

-12

1=9.00×109 Nm2 /C2) 40 A B y a O z a a a x 知空间的场强分布为： 15. 图中所示， A、B为真空中两个平行的“无限大”均匀带电平面，A面上电荷面密度

A＝－17.7×10

-8

Ex=bx , Ey=0 , Ez=0．

常量b＝1000 N/(C·m)．试求通过该高斯面的电通量． 7. 一电偶极子由电荷q＝1.0×10-6 C的两个异号点电荷组成，两电荷

C·m-2，B面的电荷面密度B＝35.4

×10-8 C·m-2．试计

算两平面之间和两平面外的电场强度．(真空介电常量

16. 一段半径为a的细圆弧，对圆心的张角为如图所示．试以a，q，

＝8.85×10-12 C2·N-1·m-2 )

A B 相距l＝2.0 cm．把这电偶极子放在场强大小为E＝1.0×105 N/C的均匀电场中．试求： (1) 电场作用于电偶极子的最大力矩．

(2) 电偶极子从受最大力矩的位置转到平衡位置过程中，电场力作的功．

8. 电荷为q1＝8.0×10-6 C和q2＝－16.0×10-6 C 的两个点电荷相距20 cm，求离它们都是20 cm处的电场强度． (真空介电常量

，其上均匀分布有正电荷q，

q 0 a O 表示出圆心O处的电场强度．

＝8.85×10-12 C2N-1m-2 )

9. 边长为b的立方盒子的六个面，分别平行于xOy、yOz和xOz平面．盒子的一角在坐标原点处．在此区域有

17. 电荷线密度为的“无限长”均匀带电细线，弯成图示形状．若

A R O B ∞

精选文档

∞

半圆弧AB的半径为R，试求圆心O点的场强．

18. 真空中两条平行的“无限长”均匀带电直线相距为a，其电荷线密度分 别为－和＋．试求：

(1) 在两直线构成的平面上，两线间任一点的电场强度(选Ox轴如图所示，两线的中点为原点)．

(2) 两带电直线上单位长度之间的相互吸引力．

19. 一平行板电容器，极板间距离为10 cm，其间有一半充以相对介电常量

r25. 半径分别为 1.0 cm与 2.0 cm的两个球形导体，各带电荷 1.0×10-8 C，两球相距很远．若用细导线将两球相连接．求(1) 每个球所带电荷；(2) 每球的电势．(

 a O x 19109Nm2/C2) 4026. 如图所示，有两根平行放置的长直载流导线．它们的直径为a，反向流过相同大小的电流I，电流在导线内均匀分布．试在图示的坐标系中求出xI I x O 15轴上两导线之间区域[a,a]内磁感强度的分布．

2227. 如图所示，在xOy平面(即纸面)内有一载流线圈abcda，其中bc弧和da 弧皆为以O为圆心半径R =20 cm的1/4圆弧，ab和cd皆为直线，电流

a 2a a y Il1 R a O 30°c 45° x R I Il2 d I b ＝10的各向同性均匀电介质，其余部分为空气，如图所示．当两极间电势差为100 V时，试分别求空气中和介质中的电位移矢量和电场强度矢量. (真空介电常量

r I =20 A，其流向为沿abcda的绕向．设线圈处于B = 8.0×10-2 T，方向与a→b的方向相一致的均匀磁场中，试求：

(1) 图中电流元Il1和Il2所受安培力F1和F2的方向和大小，设l1 =

＝8.85×10-12 C2·N-1·m-2)

20. 若将27个具有相同半径并带相同电荷的球状小水滴聚集成一个球状的大水滴，此大水滴的电势将为小水滴电势的多少倍？(设电荷分布在水滴表面上，水滴聚集时总电荷无损失．) 21. 假想从无限远处陆续移来微量电荷使一半径为R的导体球带电．

(1) 当球上已带有电荷q时，再将一个电荷元dq从无限远处移到球上的过程中，外力作多少功？ (2) 使球上电荷从零开始增加到Q的过程中，外力共作多少功？

22. 一绝缘金属物体，在真空中充电达某一电势值，其电场总能量为W0．若断开电源，使其上所带电荷保持不变，并把它浸没在相对介电常量为

r的无限大的各向同

l2 =0.10 mm；

(2) 线圈上直线段ab和cd所受的安培力Fab和Fcd的大小和方向；

(3) 线圈上圆弧段bc弧和da弧所受的安培力Fbc和Fda的大小和方向．

28. 如图所示，在xOy平面(即纸面)内有一载流线圈abcda，其中bc弧和da 弧皆为以O为圆心半径R =20 cm的1/4圆弧，ab和cd皆为直线，电流I =20 A，其流向沿abcda的绕向．设该线圈处于磁感强度B = 8.0×10-2

y Il1 R a O 30°c 45° x R I Il2 d I b 性均匀液态电介质中，问这时电场总能量有多大？ 23. 一空气平板电容器，极板A、B的面积都是S，极板间距

离为d．接上电源后，A板电势UA=V，B板电势UB=0．现将一带有电荷q、面积也是S而厚度可忽略的导体片C d d/2 d/2 q A C B V T的均匀磁场中，B方向沿x轴正方向．试求：

(1) 图中电流元Il1和Il2所受安培力F1和F2的大小和方向，设l1 =

l2 =0.10 mm；

平行插在两极板的中间位置，如图所示，试求导体片C的电势．

24. 一导体球带电荷Q．球外同心地有两层各向同性均匀电介质球壳，相对介电常量分别为

(2) 线圈上直线段ab和cd所受到的安培力Fab和Fcd的大小和方向；

(3) 线圈上圆弧段bc弧和da弧所受到的安培力Fbc和Fda的大小和方向．

29. AA＇和CC＇为两个正交地放置的圆形线圈，其圆心相重合．AA＇线圈半径为20.0 cm，共10匝，通有电流

r1 R Q R O r2 10.0 A；而CC＇线圈的半径为10.0 cm，共20匝，通有电流 5.0 A．求两线圈公共中心O点的磁感强度的大小和方向．(

和r2，分界面处半径为R，如图所示．求两层介质

=4×10-7 N·A-2)

分界面上的极化电荷面密度．

30. 真空中有一边长为l的正三角形导体框架．另有相互平行并与三角形的bc 边平行的长直导线1和2分别在a点和b点与三角形导体框架相连(如图)．已

1 I O a 精选文档

2 I b e c 知直导线中的电流为I，三角形框的每一边长为l，求正三角形中心点O处的磁感强度B．

31. 半径为R的无限长圆筒上有一层均匀分布的面电流，这些电流环绕着轴线沿螺旋线流动并与轴线方向成角．设面电流密度(沿筒面垂直电流方向单位长度的电流)为i，求轴线上的磁感强度．

32. 如图所示，半径为R，线电荷密度为 (>0)的均匀带电的圆线圈，绕过 y 圆心与圆平面垂直的轴以角速度转动，求轴线上任一点的B的大小

O R 及其方向．

33. 横截面为矩形的环形螺线管，圆环内外半径分别为R1和R2，芯子材料的磁N 导率为，导线总匝数为N，绕得很密，若线圈通电流I，求． (1) 芯子中的B值和芯子截面的磁通量． (2) 在r < R1和r > R2处的B值． b

R2 R1 34. 一无限长圆柱形铜导体(磁导率

)，半径为R，通有均匀分布的电流I．今

I 取一矩形平面S (长为1 m，宽为2 R)，位置如右图中画斜线部分所示，求通过该矩形平面的磁通量．

S 1 m 35. 质子和电子以相同的速度垂直飞入磁感强度为B的匀强磁场中，试求质子轨

2R 道半径R1与电子轨道半径R2的比值．

36. 在真空中，电流由长直导线1沿底边ac方向经a点流入一由电阻均匀 b I 2 的导线构成的正三角形线框，再由b点沿平行底边ac方向从三角形框流出，经长直导线2返回电源(如图)．已知直导线的电流强度为I，三

O 1 I 角形框的每一边长为l，求正三角形中心O处的磁感强度Ba e c ．

37. 在真空中将一根细长导线弯成如图所示的形状(在同一平面内，由实线 C 表示)，ABEFR，大圆弧BC的半径为R，小圆弧DE的半径为I E D 60 1A B R O 2R，求圆心O处的磁感强度B的大小和方向． I F 38. 有一条载有电流I的导线弯成如图示abcda形状．其中ab、cd是直线 l2 段，其余为圆弧．两段圆弧的长度和半径分别为lI 1、R1和l2、R2，且两段

1 a b lRd 1 c 圆弧共面共心．求圆心O处的磁感强度B的大小．

O R2 .

39. 假定地球的磁场是由地球中心的载流小环产生的，已知地极附近磁感强度B为 6.27×10-5 T，地球半径为R

=6.37×106 m．

=4×10-7 H/m．试用毕奥－萨伐尔定律求该电流环的磁矩大小．

40. 在氢原子中，电子沿着某一圆轨道绕核运动．求等效圆电流的磁矩pm与电子轨道运动的动量矩L大小之比，

并指出pm和L方向间的关系．(电子电荷为e，电子质量为m)

41. 两根导线沿半径方向接到一半径R =9.00 cm的导电圆环上．如图．圆弧ADB 是铝导线，铝线电阻率为

×10-8

·m，圆弧ACB是铜导线，铜线

D A =2.50R 电阻率为

I1 O C I2

=1.60×10-8 ·m．两种导线截面积相同，圆弧

ACB的弧长是

2 圆周长的1/．直导线在很远处与电源相联，弧ACB上的电流IB 2 =2.00Ａ，求圆心O点处磁感强度B的大小．(真空磁导率

=4×10-7 T·m/A)

42. 一根很长的圆柱形铜导线均匀载有10 A电流，在导线内部作一平面S，S的一个边是导线的中心轴线，另一边是S平面与导线表面的交线，如图所示．试计

算通过沿导线长度方向长为1m的一段S平面的磁通量．(真空的磁导率 =4

S 0

×10-7 T·m/A，铜的相对磁导率

r≈1)

43. 两个无穷大平行平面上都有均匀分布的面电流，面电流密度分别为i1和i2，若i1和i2之间夹角为

，如图，求：

(1) 两面之间的磁感强度的值Bi1 i． i2 (2) 两面之外空间的磁感强度的值Bo． (3) 当i1i2i，0时以上结果如何？

44. 图示相距为a通电流为I1和I2的两根无限长平行载流直导线．

a (1) 写出电流元I1dl1对电流元I2dl2的作用力的数学表达式；

I1 I2 (2) 推出载流导线单位长度上所受力的公式．

Idl11 Ir2dl2 12

45. 一无限长导线弯成如图形状，弯曲部分是一半径为R的半圆，两直线部分平行且与半圆平面垂直，如在导线上通有电流I，方I I 向如图．(半圆导线所在平面与两直导线所在平面垂直)求圆心OR O I 处的磁感强度．

46. 如图，在球面上互相垂直的三个线圈 1、2、3，通有相等的电流，电流方 y 向如箭头所示．试求出球心O点的磁感强度的方向．(写出在直角坐标系

3 1 O x 2 精选文档

z .

中的方向余弦角)

47. 一根半径为R的长直导线载有电流I，作一宽为R、长为l的假想平面S，如图所示。若假想平面S可在导线直径与轴OO＇所确定的平面内离开OO＇轴移动至远处．试求当通过S面的磁通量最大时S平面的位置(设直导线内电流分布是均匀的)．

0的直线的位置．

O R S I l O′ S 55. 均匀带电刚性细杆AB，线电荷密度为，绕垂直于直线的轴O以

角速度匀速转动(O点在细杆AB延长线上)．求：

(1) O点的磁感强度B0；

O a A b B (2) 系统的磁矩pm；

(3) 若a >> b，求B0及pm．

× × O 48. 带电粒子在均匀磁场中由静止开始下落，磁场方向与重力方向(x轴 ×x y 方向)垂直，求粒子下落距离为y时的速率v，并叙述求解方法的理论

v B × × × 依据． y 49. 平面闭合回路由半径为R1及R2 (R1 > R2 )的两个同心半圆弧和两个直导线段

R1 I 组成(如图)．已知两个直导线段在两半圆弧中心O处的磁感强度为零，且闭R2 O 合载流回路在O处产生的总的磁感强度B与半径为R的半圆弧在O点产生

56. 在B = 0.1 T的均匀磁场中，有一个速度大小为v =10 m/s的电子沿垂直于B4

A v 的方向(如图)通过A点，求电子的轨道半径和旋转频率．(基本电荷e = 1.60×10

B C, 电子质量me = 9.11×10

kg)

57. 两长直平行导线，每单位长度的质量为m =0.01 kg/m，分别用l =0.04 m长的轻绳，悬挂于天花板上，如截面图所示．当导线通以等值反向的电流时，已知两悬线张开的角度为2 =10°，求电流I．(tg5°＝0.087，10-7 N·A-2)

的磁感强度B2的关系为B = 2 B2/3，求R1与R2的关系．

50. 在一半径R =1.0 cm的无限长半圆筒形金属薄片中，沿长度方向有横截面上均匀分布的电流I = 5.0 A通过．试求圆柱轴线任一点的磁感强度．(

×10-7 N/A2) 0 =4

y 30 cm b e l l I ⊙ =4×I 51. 已知均匀磁场，其磁感强度B = 2.0 Wb·m-2，方向沿x轴正向，如图所示．试求：

(1) 通过图中abOc面的磁通量； (2) 通过图中bedO面的磁通量； (3) 通过图中acde面的磁通量．

52. 如图所示，一无限长载流平板宽度为a，线电流密度(即沿x方向单位长度上的电流)为

，求与平板共面且距平板一边为b的任意点

x 58. 一无限长载有电流I的直导线在一处折成直角，P点位于导线所在平面内，距一条折线的延长线和另一条导线的距离都为a，如图．求P点的

I 40 cm a 30 cm c z 50 cm B O d x a P a 磁感强度B．

59. 一面积为S的单匝平面线圈，以恒定角速度在磁感强度BB0sintk的均匀外磁场中转动，转轴与线圈共面且与B垂直（ k为沿z轴的单位矢量）．设t =0时线圈的正法向与k同方向，求线圈中的感应电动

b  a O P 势．

60. 在一无限长载有电流I的直导线产生的磁场中，有一长度为b的平行于导线的短铁棒，它们相距为a．若铁棒以速度v垂直于导线与铁棒初始位置组成的平面匀速运动，求t时刻铁棒两端的感应电动势的大小． 61. 在细铁环上绕有N = 200匝的单层线圈，线圈中通以电流I =2.5 A，穿过铁环截面的磁通量

=0.5 mWb，

P的磁感强度．

53. 通有电流Ｉ的长直导线在一平面内被弯成如图形状，放于垂直进入纸面

 的均匀磁场B中，求整个导线所受的安培力(R为已知)．

54. 三根平行长直导线在同一平面内，1、2和2、3之间距离都是d=3cm ， O 其中电流I1I2，I3(I1I2)，方向如图．试求在该平面内B =

BR I I 求磁场的能量W．

62. 一个密绕的探测线圈面积为4 cm2，匝数N =160，电阻R =50

．线圈与一个内阻r =30

的冲击电流计相

连．今把探测线圈放入一均匀磁场中，线圈法线与磁场方向平行．当把线圈法线转到垂直磁场的方向时，电流计指示通过的电荷为 4×10-5 C．问磁场的磁感强度为多少？

63. 两同轴长直螺线管，大管套着小管，半径分别为a和b，长为L (L >>a；a >b)，匝数分别为N1和N2，求

⊙ 1 ⊙ 2 x 3 精选文档

互感系数M．

64. 均匀磁场B被限制在半径R =10 cm的无限长圆柱空间内，方向垂直纸面向里．取一固定的等腰梯形回路abcd，梯形所在平面的法向与圆柱空间的轴平行，位置如图所示．设磁感强度以dB /dt =1 T/s的匀速率增加，

× b × R  O  × × B a (2) 在图示位置时矩形线圈中的电动势．

70. 一环形螺线管，截面半径为a，环中心线的半径为R，R >>a．在环上用表面绝缘的导线均匀地密绕了两个线圈，一个N1匝，另一个N2匝，求两个线圈的互感系数M．

71. 设一同轴电缆由半径分别为r1和r2的两个同轴薄壁长直圆筒组成，两长圆筒通有等值反向电流I，如图所

d 示．两筒间介质的相对磁导率(1) 单位长度的自感系数． (2) 单位长度内所储存的磁能．

O′ R2 R1 r = 1，求同轴电缆

1已知，OaOb6cm，求等腰梯形回路中感生电动势的大小

3和方向．

65. 如图所示，有一中心挖空的水平金属圆盘，内圆半径为R1，外圆半径为 r2 r1 I I

A R2．圆盘绕竖直中心轴O′O″以角速度匀速转动．均匀磁场B的方向

为竖直向上．求圆盘的内圆边缘处C点与外圆边缘A点之间的动生电动势的大小及指向．

66. 将一宽度为l的薄铜片，卷成一个半径为R的细圆筒，设 l >> R，电流I均匀分布通过此铜片(如图)．

R C 72. 在图示回路中，导线ab可以在相距为0.10 m的两平行光滑导线LL＇和 O″  B L - + M B a MM＇上水平地滑动．整个回路放在磁感强度为0.50 T的均匀磁场中，

磁场方向竖直向上，回路中电流为 4.0 A．如要保持导线作匀速运动，求须加外力的大小和方向．

73. 两根很长的平行长直导线，其间距离为d，导线横截面半径为r ( r << d )，它们与电源组成回路如图．若忽略导线内部的磁通，试计算此两导线组成的回路单位长度的自感系数L．

L＇ b M＇ (1) 忽略边缘效应，求管内磁感强度B的大小；

(2) 不考虑两个伸展面部份(见图)，求这一螺线管的自感系数．

67. 一螺绕环单位长度上的线圈匝数为n =10匝/cm．环心材料的磁导率线圈中磁场的能量密度w =1 J/ m？ (

I l d 2r =

．求在电流强度I为多大时，

=4×10 T·m/A)

-7

68. 一边长为a和b的矩形线圈，以角速度

绕平行某边的对称轴OO＇

a 转动．线圈放在一个随时间变化的均匀磁场BB0sint中，(B0为

 b 常矢量. ) 磁场方向垂直于转轴, 且时间t =0时，线圈平面垂直于B，

如图所示．求线圈内的感应电动势，并证明的变化频率f＇是B的变化频率的二倍．

69. 如图所示，有一根长直导线，载有直流电流I，近旁有一个两条对

O′  B0 74. 如图，一无净电荷的金属块，是一扁长方体．三边长分别为a、 b、c且a、b都远大于c．金属块在磁感强度为B的磁场中，

以速度v运动．求

(1) 金属块中的电场强度． (2) 金属块上的面电荷密度．

x z c B a v b y O I a b l v 75. 两根平行放置相距2a的无限长直导线在无限远处相连，形成闭合回路．在两根长直导线之间有一与其共面的矩形线圈，线圈的边长分别为

l 2b 2a 边与它平行并与它共面的矩形线圈，以匀速度v沿垂直于导线的方

向离开导线．设t =0时，线圈位于图示位置，求 (1) 在任意时刻t通过矩形线圈的磁通量．

l和2b，l边与长直导线平行 (如图所示) ．求：线圈在两导线的中心位

置(即线圈的中心线与两根导线距离均为a )时，长直导线所形成的闭合回路与线圈间的互感系数．

精选文档

则 Ae＝K－AF =－1.5×10-5 J

AF (2) eeSFeSqES

EAe/qS105 N/C

解：设杆的左端为坐标原点O，x轴沿直杆方向．带电直

x dq (L+d－x) dE

《电磁学》习题答案

解：设点电荷q所在处为坐标原点O，x轴沿两点电荷的连线．

(1) 设E0的点的坐标为x，则

Eqq4i30x242i0 0xd可得 2x22dxd20

解出 x1213d

另有一解x12231d不符合题意，舍去．

-3q O +q (2) 设坐标x处U＝0，则

x x d x' Uq3q4

0x40dxq40d4xxdx0 得 d- 4x = 0, x = d/4 2.

解：(1) 设外力作功为AF电场力作功为Ae，由动能定理：

AF + Ae = K

杆的电荷线密度为=q / L，在x处取一电荷元dq = O

dx = qdx / L，它在P点的场强：

L dEdqqdx4Ldx242 00LLdx总场强为 EqLdx42q0L0(Ld－x)40dLd 方向沿x轴，即杆的延长线方向． 4.

解：在球内取半径为r、厚为dr的薄球壳，该壳内所包含的电荷为

dqdVAr4r2dr

在半径为r的球面内包含的总电荷为

qdVrV04Ar3drAr4 (r≤R)

以该球面为高斯面，按高斯定理有 E4r2Ar41/0

得到

E1Ar2/40， (r≤R)

方向沿径向，A>0时向外, A<0时向里．

在球体外作一半径为r的同心高斯球面，按高斯定理有

E2424rAR/0 得到 E422AR/40r， (r >R)

方向沿径向，A>0时向外，A<0时向里． 5.

解：球心处总电势应为两个球面电荷分别在球心处产生的电势叠加，即

U14r214r2420q1q21r1r240rr21r1r2

0精选文档

Ｐ x d 故得 0Ur8.85109 C/m2

1r26.

解：通过x＝a处平面1的电场强度通量

= -E1 S1= -b a3

通过x = 2a处平面2的电场强度通量

y 2

= E2 S2 = b a3

其它平面的电场强度通量都为零．因而通过该高斯面的总电场强 E 1 2 1 E2 度通量为

O a 2a x =

= b a3

-b a3

= b a3

=1 N·m2

/C 3

分 7.

解：(1) 电偶极子在均匀电场中所受力矩为

+q MpE

pE其大小 M = pEsin= qlEsin

-q 当

=/2 时，所受力矩最大，

Mmax＝qlE＝2×10-3 N·m

(2) 电偶极子在力矩作用下，从受最大力矩的位置转到平衡位置(=0)过程中，电场力所作的功为

A0MdqlE0/2/sin2dqlE＝2×10-3 N·m

解： Eq114q20d2, E24

0d2∵ 2q1q2 ， ∴ 2E1E2 由余弦定理：

E1 EE221E22E1E2cos603E1

60° 3q16

4= 3.11×10 V/m

E d 0d2 E d 2

由正弦定理得：

q60° 1 d q2

EEsin601sin, sinE1Esin6012 = 30°

∴E的方向与中垂线的夹角＝60°，如图所示．

解：由题意知

Ex=200 N/C , Ey=300 N/C ,Ez=0

平行于xOy平面的两个面的电场强度通量

ESe1E y zS0

平行于yOz平面的两个面的电场强度通量

b b eES2ExS200 b2N·m2/C

b O x “＋”，“－”分别对应于右侧和左侧平面的电场强度通量 z 平行于xOz平面的两个面的电场强度通量

Se3EEyS300 b2 N·m2/C

“＋”，“－”分别对应于上和下平面的电场强度通量.

10.

解：设闭合面内包含净电荷为Q．因场强只有x分量不为零，故只是二个垂直于x轴的平面上电场强度通量不

为零．由高斯定理得：

-E1S1+ E2S2=Q /

( S1 = S2 =S )

则 Q =

S(E2- E1) =

Sb(x2- x1)

0ba2(2a－a) =0

ba3 = 8.85×10-12 C

11.

解：选坐标原点在带电平面所在处，x轴垂直于平面．由高斯定理可得场强分布为

E=±/ (2

)

(式中“＋”对x＞0区域，“－”对x＜0区域 . 平面外任意点x处电势：

在x≤0区域

U0Edx x0x2dxx2 00在x≥0区域

O x U0Edx0x2dxx x02012.

解：用电势叠加原理可导出电偶极子在空间任意点的电势

精选文档

Upr/40r3

式中r为从电偶极子中心到场点的矢径．于是知A、B两点电势分别为

UAp/40R2 Up/4pB0R2 p

q从A移到B电场力作功(与路径无关)为

AqUAUBqp/220R

13.

解：(1) A1baFdSqEabcos90o0

(2) A2caFdSqEaccos180o＝－1×10-3 J (3) A3daFdSqEadsin45o＝2.3×10-3 J

14.

解：如图所示，P 点场强为

y E1 EP EEEP12

建坐标系Oxy，则EEx P在x、y轴方向的分量为

2 EPxE1xE2x0E2sin

r1 r2 1q2q1 42sin q2 0r2EEE1qq2PyE1yE2y2cos411122cos

0r140r2代入数值得 EPx= 0.432×104 N·C-1， EPy= 0.549×104 N·C-1 合场强大小 E2PEPxE2Py= 0.699×104 N·C-1

方向：EP与x轴正向夹角 arctgEy/Ex = 51.8°

15.

解：两带电平面各自产生的场强分别为：

EAA/20 方向如图示

EBB/20 方向如图示

A B 由叠加原理两面间电场强度为

EA EA EA EB EB EB E E E A B x .

EEAEBAB/20

=3×104 N/C 方向沿x轴负方向

两面外左侧EEBEABA/20

=1×104 N/C 方向沿x轴负方向

两面外右侧 E= 1×104 N/C 方向沿x轴正方向 16.

解：取坐标xOy如图，由对称性可知：ExdEx0

y dEdqd dq y4cosl4cos

0a20a2   a d 42cosad 0adEx dEx 1E0 O y21204cosd

0a dEy 2sin0qsin0 0a220a202Eq02sin2j

0a2017.

解：以O点作坐标原点，建立坐标如图所示．半无限长直线A∞在O点产生的场强E1，

E14ij

0R y 半无限长直线B∞在O点产生的场强E2，

EA 2 ∞EE23 4ij

0REO x 半圆弧线段在O点产生的场强E1 3，

B ∞E32Ri

0由场强叠加原理，O点合场强为

EEE12E30

18.

解：(1) 一根无限长均匀带电直线在线外离直线距离ｒ处的场强为：

E= / (2

精选文档

根据上式及场强叠加原理得两直线间的场强为

1 2 EEE1 1E2211a 0a-a/2 a/2 2x2xE2 O x 2a，方向沿x轴的负方向

E 0a24x2 (2) 两直线间单位长度的相互吸引力

F=E=

/ (2

19.

解：设空气中和介质中的电位移矢量和电场强度矢量分别为D1、D2和E1、E2，则

U = E1d = E2d (1) D1 = 0

E1 (2)

D2 =

rE2 (3)

+ E联立解得 EEU2 E1 U 12d1000 V/m

- D910E18.8510C/m2 D20rE28.85108C/m2

方向均相同,由正极板垂直指向负极板． 20.

解：设小水滴半径为r、电荷q；大水滴半径为R、电荷为Q＝27 q．27个小水滴聚成大水滴，其体积相等27×(4 / 3)

r3＝(4 / 3) R 3 得

R = 3r 小水滴电势 U0 = q / (4

大水滴电势 Q U427q9q49U0 0R403r0r21.

解：(1) 令无限远处电势为零，则带电荷为q的导体球，其电势为

Uq4

0R将dq从无限远处搬到球上过程中，外力作的功等于该电荷元在球上所具有的电势能

dAdWq4Rdq

0 (2) 带电球体的电荷从零增加到Q的过程中，外力作功为

QAdAqdqQ204 0R80R22.

解：因为所带电荷保持不变，故电场中各点的电位移矢量D保持不变，

又 w11w2DE2D211D200 0rr20r因为介质均匀，∴电场总能量 WW0/r 23.

解：未插导体片时，极板A、B间场强为：

E1=V / d

插入带电荷q的导体片后，电荷q在C、B间产生的场强为：

E2=q / (2

A 则C、B间合场强为：

d/2 E1 E2 E＝E)＋q / (2

C 1＋E2＝(V / d0

d/2 E1 E2 因而C板电势为：

B U＝Ed / 2＝[V＋qd / (2

S)] / 2

24.

解：内球壳的外表面上极化电荷面密度为：

Pr11Q11nP10e1E14R211r1Q4R2 r1 外球壳的内表面上极化电荷面密度为：

Pr21Q22nP20e2E2r24πR211Qr24πR2 两层介质分界面净极化电荷面密度为：

Q11124πR2 r2r125.

解：两球相距很远，可视为孤立导体，互不影响．球上电荷均匀分布．设两球半径分别为r1和r2，导线连接后

精选文档

的电荷分别为q1和q2，而q1 + q1 = 2q，则两球电势分别是

U1q21q4， U2

0r140r2两球相连后电势相等， U1U2，则有

q1q2q1q22qrr 12r1r2r1r2由此得到 q1r12qr6.67109rC

12qr22q2r13.3109rC

12两球电势 Uq11U246.0103 V

0r126.

解：应用安培环路定理和磁场叠加原理可得磁场分布为，

B0IIa2x02(3ax) (2x52a) B的方向垂直x轴及图面向里．

27.

解：当磁场B方向与Ox轴成45°时如图所示．

(1) F1Il1Bsin1051.55104N

方向垂直纸面向外．

F2Il2Bsin901.60104N

方向为垂直纸面向内．

(2) 因为ab与cd均与B平行，因此FabFcd0

(3) 如图所示．

/2 FbcIRBsin(45)d2IRB0.453N

0方向垂直纸面向外，同理 Fda0.453 N，方向垂直纸面向里． 28.

解：由安培公式dFIdlB，当B的方向沿x轴正方向时

y B b 45° I x O c y b Idl  B x O c .

(1) F41Il1Bsin601.3910 N

方向垂直纸面向外(沿z轴正方向)，

F2Il2Bsin1351.13104 N

方向垂直纸面向里(沿z轴反方向)．

b(2) FabdFIabBsin45IRasin45Bsin45

IRB0.32 N，方向为垂直纸面向里．

同理 FcdIRB0.32 N，方向垂直纸面向外．

(3) 在bc圆弧上取一电流元Idl = IRd

，如图所示．这段电流元在磁场中所受力dFIdlBsinIRBsind

方向垂直纸面向外，所以圆弧bc上所受的力

/2FbcIRBsindIRB0.32N

0方向垂直纸面向外，同理Fda0.32 N，方向垂直纸面向里． 29.

解：AA＇线圈在O点所产生的磁感强度 A＇ B0NAIA B ABC2r2500 (方向垂直AA＇平面)

AC O BA CC＇线圈在O点所产生的磁感强度

C＇ B0NCICA C2r5000 (方向垂直CC＇平面)

CO点的合磁感强度 B(B2AB21/2C)7.02104 T B的方向在和AA＇、CC＇都垂直的平面内，和CC＇平面的夹角

tg1BCB63.4 A30.

解：令B、B

12、Bab和Bacb分别代表长直导线1、2和通电三角框的 ab、ac和cb边在O点产生的磁感强度．则BBBB12Bacbab B1：对O点，直导线1为半无限长通电导线，有

精选文档

B10I4(Oa)， B1的方向垂直纸面向里．

ΦBdSSNI2rbdrNIb2lnR2 R1B2：由毕奥－萨伐尔定律，有 B2方向垂直纸面向里．

0I4(Oe)(sin90sin60)

(2) 同样在环外( r < R1 和r > R2 )作圆形回路, 由于

Ii0

B2r0

∴ B = 0 34.

解：在圆柱体内部与导体中心轴线相距为r处的磁感强度的大小，由安培环路定律可得：

Bab和Bacb：由于ab和acb并联，有 IababIacb(accb)

根据毕奥－萨伐尔定律可求得 Bab=Bacb且方向相反．所以把

B B1B2

B0I2R2r(rR)

Oa3l/3，Oe3l/6代入B1、B2，

因而，穿过导体内画斜线部分平面的磁通为

则B的大小为 B30I43l60I43l(13I3)0(31) 24lB的方向：垂直纸面向里．

31.

RII1BdSBdS02rdr0

402R在圆形导体外，与导体中心轴线相距r处的磁感强度大小为

解：将i分解为沿圆周和沿轴的两个分量，轴线上的磁场只由前者产生．和导线绕制之螺线管相比较，沿轴方

向单位长度螺线管表面之电流i的沿圆周分量isin就相当于螺线管的nI．利用长直螺线管轴线上磁场的公式 B = 便可得到本题的结果 B = 32.

解： IR

B0I2r(rR)

因而，穿过导体外画斜线部分平面的磁通为

isin

2R0IIdr0ln2 2BdS22rR穿过整个矩形平面的磁通量 1235.

0I40I2ln2

BBy0R2(Ry)223/23

解：洛伦兹力的大小 fqvB 对质子： q1vBm1v/R1 对电子： q2vBm2v/R2 ∵ q1q2 ∴ R1/R2m1/m2 36.

22B的方向与y轴正向一致．

33.

解：(1) 在环内作半径为r的圆形回路, 由安培环路定理得

B2rNI， BNI/(2r)

在r处取微小截面dS = bdr, 通过此小截面的磁通量

dΦBdS穿过截面的磁通量

NI2rbdr

解：令B1、B2、Bacb和Bab分别代表长直导线1、2和三角形框的(ac+cb)边和ab边中的电流在O点产生的磁

感强度．则 BB1B2BacbBab

B1：由毕奥－萨伐尔定律，有 B1精选文档

0I4(Oe)(sin90sin60)

Oe3l/6

∴ B0I14l(233)，方向垂直纸面向外．

B：对O点导线2为半无限长直载流导线，B22的大小为

B0I0I24(Ob)34l，方向垂直纸面向里． BBacbab：由于电阻均匀分布，又ab与accb并联，有

IababIacb(accb)2Iacbab

代入毕奥－萨伐尔定律有：BacbBab0

∴ BB1B2BacbBabB1B2

B的大小为： B =B30I(123)0I2B14l4l3(31)方向：垂直纸面向里． 37.

解：(1) AB，CD，EF三条直线电流在O点激发的磁场为零；

(2) BBC0I/(8R)

BDB0I/(6R)

∴ B0I0I0I06R8R24R

方向为从O点穿出纸面指向读者． 38.

解：两段圆弧在O处产生的磁感强度为

B0Il10Il214R2， B2

14R22两段直导线在O点产生的磁感强度为

B3B40I[sinl14Rl12Rsinl2] 1cos12R22R1BB1B3B4B2

0I[sinl1Ill2R12Rsinl2]0(1222) 1cosl12R24R

1R22R1方向． 39.

解：毕奥─萨伐尔定律： dB04Idlrr3 如图示，dBzdBsin，sina/r (a为电流环的半径)． z ∵ r >> a ∴ rz2a2z

dBz z  z dB B0Iazr 4z3dl0ISl2z3

pO a dl小电流环的磁矩mIS

I ∴ p2B3mzz/0

在极地附近z≈R，并可以认为磁感强度的轴向分量Bz就是极地的磁感强度B，因而有：

pm2BR3/0≈8.10×1022 A·m2

40.

解∶设圆轨道半径为R pmIS

Ienev 2ve m 2RSR Lppm mev2RR212evR LmvR

∴ pmLevR2mvRe2m pLm与方向相反 41.

解：设弧ADB = L1，弧ACB = L2，两段弧上电流在圆心处产生的磁感强度分别为

B0I1L10I2L214R2 B24R2

B1、B2方向相反．

圆心处总磁感强度值为

BB0I2L22B14R2(I2L2I1L1)04R2(1I1L1IL) 22精选文档

两段导线的电阻分别为 r1L121S r22LS

因并联

I1Ir22L2 2r11L1又 L22R/2R ∴ B0I22R(12)=1.60×10-8 T 142.

解：在距离导线中心轴线为x与xdx处，作一个单位长窄条，其面积为dS1dx．窄条处的磁感强度Br0Ix2R2

R S x dx 所以通过dS的磁通量为 dBdSr0Ix2R2dx

通过１m长的一段S平面的磁通量为

Rr0Ix0I62dxr02R410 Wb

43.

解：当只有一块无穷大平面存在时，利用安培环路定理，可知板外的磁感强度值为

B120i 现有两块无穷大平面，i1与i2夹角为，因B1i1，B2i2，故B1和B2夹角也为

或－

．

(1) 在两面之间B1和B2夹角为( －)故

B1221/2i20(i1i22i1i2cos) (2) 在两面之外B1和B2的夹角为，故

B122o0(i1i22i1/221i2cos)

(3) 当i1i2i，0时，有

B1i220i1cos0 B1o220i1cos0i 44.

解：(1) dFr0I1dl11212I2dl2dB1I2dl24r3 12 (2) dFI2dl20I1/(2a) ∴ dFdl0I1I2a 2245.

解：两半长直导线中电流在O点产生的磁场方向相同，即相当于一根长直导线电流在O点产生的磁场：

B10I/(2R)

半圆导线电流在O点产生的磁场为 B20I/(4R) 总的磁感强度为： BB2B2120I422/(4R)

tan1B1Btan1(2/)32.5° 2为B与两直导线所在平面的夹角．

46.

解：设载流线圈1、2、3在O点产生的磁感强度分别为B1、B2、B3．显然有B1 = B2 = B3，则O点的磁感强度

为

BB1iB2jB3k

即B在直角坐标系中的三个方向余弦分别为：

cosB1B13BB2B2213 2B3cosB2B23BB2B2212B33 cosB3B33BB2B212B233 47.

解：设x为假想平面里面的一边与对称中心轴线距离，

RxRBdSB1ldr2ldr，

xBRdS = ldr

精选文档

B1B20Ir2R2 (导线内) dB0dI2RId 2R00I2r (导线外)

22dBxdBsindBydBcos对所有窄条电流取积分得

022R2sind

xR (Rx)ln22R4R0Il0Il02Rcosd

1令 d / dx = 0，得最大时 x(51)R

248.

Bx0I0I解：磁场作用于粒子的磁场力qvB任一时刻都与速度 v垂直，在粒子运动过程中不对粒子作功，因此它不

改变速度的大小，只改变速度的方向．而重力是对粒子作功的，所以粒子的速率只与它在重力场这个保守力场中的位置有关．由能量守恒定律有：

22R0sind 0I22Rcos00I2R

By22R0cosd022Rsin0= 0

1mv2mgy ∴ v2gy 249.

解：由毕奥－萨伐尔定律可得，设半径为R1的载流半圆弧在O点产生的磁感强度为B1，则

IO点的磁感强度 BBxiByj20i6.37105i T

R 51.

B1同理, B20I4R1

解：匀强磁场B对平面S的磁通量为：

 BSBScos

设各面向外的法线方向为正

40 cm 30 cm O d 0I4R2

(1) abOcBSabOccos0.24 Wb (2) bedOBSbedOcos(/2)0 (3) acdeBSacdecos0.24 Wb

c z n x B ∵ R1R2 ∴ B1B2 故磁感强度 BB2B1

0I4R20I4R10I6R252.

解：利用无限长载流直导线的公式求解．

(1) 取离P点为x宽度为dx的无限长载流细条，它的电流 didx (2) 这载流长条在P点产生的磁感应强度

∴ R13R2 50.

解：选坐标如图．无限长半圆筒形载流金属薄片可看作许多平行的无限长载流直导线组成．宽为dl的无限长窄

条直导线中的电流为

x dx O P dB0di2x0dx2x

x 方向垂直纸面向里．

(3) 所有载流长条在P点产生的磁感强度的方向都相同，所以载流平板在P点产生的磁感强度

dIIIIdlRdd RR y 它在O点产生的磁感强度

dI BdB方向垂直纸面向里．

精选文档

02abbdx0abln 2bxdl dB d R x O .

53.

解：长直导线AC和BD受力大小相等,方向相反且在同一直线上，故合力为零．现计算半圆部分受力，取电流

方向垂直纸面向内．

(3) 若a >> b，则 ln元Idl，

dFIdlB 即 dFIRBd

由于对称性

abb， aa B A I C y dFx0

∴ FFydFyIRBsind2RIB

0F1 dF d xdF dFy x B I D B00b4a0q4a

过渡到点电荷的情况．

同理在a >> b时， (ab)a(13b/a)，则

33F2 方向沿y轴正向 54.

pm6a33b1qa2 a2也与点电荷运动时的磁矩相同． 56.

解：建立坐标系，Ox如图所示，设Ox轴上一点P为B = 0的位置，其坐标为x，在P点B1向上，B2向下，B3向上，故有下式

解： FqvB

0I2x20I0I

2(dx2(dx2dx2x1121, x(2dx)dxx2dxdx代入数据解出 x = 2 cm

O ⊙ ⊙ P 1 2 mev2由于vB ∴ FqvB

Rx 3 mev2mev =5.69×10-7 m RqvBqB57.

B = 0的线在1、2连线间，距导线1为2 cm处，且与1、2、3平行(在同一平面内)．

55.

解：(1) 对r～r+dr段，电荷 dq = dr，旋转形成圆电流．则

v2.80×109 s-1 2R解：导线每米长的重量为 mg =9.8×10-2 N

dIdqdr 22 O 平衡时两电流间的距离为a = 2l sin，绳上张力为T，两导线间斥力为f，则：

r a b dr Tcos = mg Tsin = f

它在O点的磁感强度

dB00dI2r0dr4abr

f0I2/(2a)0I2/(4lsin)

B0dB0方向垂直纸面向内．

04adr0abln

4arI4lsinmgtg/017.2 A

58.

解：两折线在P点产生的磁感强度分别为：

12(2) dpmrdIrdr

22B1B20I4a(1(12) 方向为 22) 方向为⊙ 2abpmdpma1r2dr[(ab)3a3]/6 20I4a精选文档

BB1B220I/(4a) 方向为

59.

解： BScostB0Ssintcost

解：设半径为a的长螺线管中通入电流I，则管内的均匀磁场

Ba0naIa0N1Ia/L

通过半径为b的线圈横截面积的磁通量为：

d/dtB0S(sintcost)B0Scos(2t)

22bBaSb0N1Iab2/L

通过半径为b的长螺线管的磁链为：

iB0Scos(2t)

60.

解：如俯视图所示

bN2b0N1N2Iab2/L

2根据定义： Mb/Ia0N1N2b/L

(vB)dl

vBsinθb

v61.

  v B r I  a vt 64. 解：大小：

d tc

S dB / d t

21Oasin)dB/dt 20Ivt2rr2r2b

v2tt2 222avtS dB / d t =(R212b × × R  O  × B a d =3.68mV 方向：沿adcb绕向． 65.

0Ibv20IbB2B2BlVlS解： W 222式中l为环长．但B(NI/l)，即BlNI．代入上式得

解：动生电动势： d(vB)dr

大小： rBdrB(R2R1)

R1R212221WNI0.125 J

262.

解：设在时间t1→t2中线圈法线从平行于磁场的位置转到垂直于磁场的位置，则在t1时刻线圈中的总磁通为

指向：C─→A 66.

解：(1) 将铜管看作极密绕的细长螺线管，则B0nI 这里nI表示单位长度上的电流．本题中通过l宽的电流

为I，所以每单位长的电流为I /l，因此管中磁感强度为：

NNBS (S为线圈的面积)，在t2时刻线圈的总磁通为零，于是在t1→t2时间内总磁通变化为

(N)B =

I /l

NBS

令t时刻线圈中的感应电动势为，则电流计中通过的感应电流为

B2 (2) 根据磁场能量密度公式：wm，储藏于宽度为l，半径为R的圆管内的磁场能量为：

20220I0I22B222wmRlRlR

202l20l2it1→t2时间内通过的电荷为

Nd RrRrdtN2NNBSqidtd Rr1RrRrt1∴ Bq(Rr)/(NS)51063.

2t2又由 wm67.

12LI 可得 L0R2/l 2 T

解： w110H20(nI)2 22精选文档

∴ I(2w/0)/n1.26 A 68.

解：设线圈的面积矢量S在t =0时与B0平行，于是任意时刻t, S与B0的夹角为t，所以通过线圈的磁通量为：

72.

F2F1，解：导线ab中流过电流I，受安培力F1IlB，方向水平向右，为保持导线作匀速运动，则必须加力F2，

F2方向与F1相反，即水平向左，如图所示．

BSBtabcost10sin2B0absin2t

故感应电动势： d/dtB0abcos2t

的正绕向与S的方向成右手螺旋关系，的变化频率为：

f2222 B的变化频率为： f/2

∴ f2f 69.

bvt解：(1) Φ(t)BdSIIldr0Illnbvt S02rldr02avtr2avt(2) dΦdt0lIv(ba)t02ab

70.

解：设N1匝线圈中电流为I1，它在环中产生的磁感强度为：

B10n1I1

通过N2匝线圈的磁通链数为：12N2B1S 两线圈的互感为： MN112/I10N22Ra20N1N22a/(2R) 71.

解：(1) 单位长度的自感系数 B0I/(2r) r1 < r < r2

r2BdSr20Idr0Ir2r12ln r1r2r1∴ L0I2lnr2r 1(2) 单位长度储存的磁能 W1220Ir2m2LI4lnr

1 L B a L＇+ - F2 I F1 M b M＇ F2F1IlB0.20 N

73.

解：设回路中电流为I, 在导线回路平面内，两导线之间的某点的磁感强度B的大小为

B0I0I2x2(dx)

上式中x为某点到两根导线之中的一根的轴线的距离, 如图所示．B垂直于回路平面．所以沿导线方向单

位长度对应的回路面积上的磁通量为

drdrdrBdx0Irr2xdx0Ir2(dx)dx

20Idr I 2lnr0Ilndr

x d 2r I ∴ L0d B Ilnr 74.

解：(1) 运动导体中的自由电子要受到洛伦兹力的作用沿－y方向运动，从而在垂直于y轴的一对表面上分别积

累上正负电荷，该电荷分布建立的电场方向沿－y轴．

当自由电子受到的电场力与洛伦兹力作用而达到平衡时，电场强度为：

E = vB

写成矢量形式为EvB．

(2) 面电荷只出现在垂直y轴的一对平面上，y坐标大的面上出现的是正电荷，y坐标小的面上出现的是负电荷，二者面电荷密度的大小相等，设为，则由高斯定理可以求得

0E0vB

75.

解：设两长直导线形成的闭合回路中通有电流I，则两直导线中通有等值反向电流．矩形线圈中的磁通量为

BdSab[0I0I]ldr Sab2r2(2ar)精选文档

∴ M

0Illnab ablnab abI0l精选文档

因篇幅问题不能全部显示，请点此查看更多更全内容

查看全文

全部栏目

电磁学计算题题库(附答案)